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fondie de ces plages déformées et je pense avoir réussi à établir leur véri- 

 table nature. 



I. Observations en lumière pai-aliéle Ç )• — l^es plages normales ^vèsenieni 

 deux directions d'extinction dont l'une (que j'appellerai première direction 

 principale) est une direction d'absorption maxima, et l'autre (deuxième 

 direction principale) une direction d'absorption minima. 



Supposons ces deux directions repérées sur toutes les pellicules. L'action 

 d'une plage défonnée sur un rayon de lumière blanche polarisée qui la tra- 

 verse normalement peut s'énoijcer ainsi : 



1 . Si la vibration incidente est dirigée suivant !a première direction principale de la 

 pellicule d'entrée, la vibration émergente, recliligne elle aussi, est dirigée suivant la 

 première direction principale de la pellicule de sortie. Le rayon émergent présente 

 une coloration jaune d'autant plus intense que l'épaisseur traversée est plus grande. 



2. Si la vibration incidente est dirigée suivant la seconde direction principale de la 

 pellicule d'entrée, la vibration émergente recliligne est dirigée suivant la seconde 

 direction principale de la pellicule de sortie. Le rayon émergent est blanc quelle que 

 soit l'épaisseur traversée. 



3. Si la vibration incidente a lieu dans un azimut quelconque, elle se décompose en 

 deux vibrations qui se comportent comme les précédentes. Ces composantes se pro- 

 pageant avec des vitesses dilTérenles présentent une dilTérence de phase à la sortie: la 

 vibration émergente résultante est en général elliplique. 



Ainsi donc : i° chacune des vibrations i et 2 reste rectiligne et tourne 

 dans la lame liquide d'un angle égal à l'angle des deux pellicules (cet angle 

 étant indépendant de la longueur d'onde, on a des extinctions en lumière 

 blanche); 2° ces vibrations qui tournent sont à chaque instant orientées 

 suivant une direction d'absorption maxima ou minima. 



Cette dernière remarque amène naturellement à penser que l'orientation 

 des particules liquides dans une plage déformée doit varier progressivement 

 depuis le niveau inférieur de la plage jusqu'au niveau supérieur, les parti- 

 cules extrêmes faisant entre elles un angle égal à l'angle des deux pellicules 

 fixées aux lames de verre. 



On peut, jusqu'à un certain point, assimiler ces édifices liquides à des 

 piles hélicoïdales de lamelles biréfringentes (et dichroïques) infiniment 

 minces. Le calcul montre effectivement qu'une telle pile doit posséder les 



(') Mos plages iléforniées sont certaineniL'nt identiques aux plages étudiées par 

 MM. Friedel et Grandjean {Bull. Soc. Min., t. XXXIII, p. 192); les propriétés 

 optiques en lumière parallèle sont celles mêmes qu'ont indiquées ces auteurs, énon- 

 cées ici sous une forme diflérente. 



