SÉANCE DU 27 DKCEMBRE I910. l345 



Je me propose, dans la présente Note, d'ajouter quelques observations 

 et de discuter quelques (juestions fondamentales de magnéto-optique, sur 

 lesquelles mes expériences n'ont pas confirmé certaines des conclusions de 

 MM. du IJois et I-lias. 



ÎNous considérerons seulement le cas où le faisceau lumineux, le champ 

 magnétique et l'axe optique sont parallèles. 



i" On sait (pie dans le rubis tout le groupe de bandes situé entre 6901^!^ et 

 joj^^ est renversable, c'est-à-dire se retrouve dans le spectre d'absorption. 

 La décomposition magnétique rend encore plus étroite la relation qui existe 

 entre les bandes d'émission et d'absorption : chaque bande de phospho- 

 rescence subit identif/iiemcntlA même modification magnétique que la bande 

 d'absorption qui occupe la même place, et l'état de polarisalion cirndaire 

 des coniposaiilr-s est le même. Sur ce «iernier point, je me trouve en désac- 

 cord avec MM. du Bois et IClias : d'après ces physiciens, pour les raies 

 (3()i'*i^,8 et (i[)V'-^,i du rubis, la polarisation circulaire serait totale dans le 

 cas de ral)sorplion, mais très incomplète dans le cas de la phosphorescence. 

 Une semblable différence aurait des consé(piences théoriques d'une impor- 

 tance considérable, mais elle n'est pas réelle : la polarisation circulaire est 

 totale pour la phosphorescence aussi bien que pour t' absorption . 



2" Dans tous les cas où des mesures précises ont pu être faites, il a été 

 établi que le changement de période produit par un champ magnétique est 

 indépendant de la température. Suivant MM. du Bois et l-llias, la bande 

 (393'^'^, 2 du rubis ferait exception et jirésenterait à basse température un 

 ettet plus grand qu'à la température ordinaire. 



D'après mes expériences, cette conclusion ne paraît aucunement fondée : 

 en ellét la bande 693'^'*, 2 se décompose en un triplet dissymétrique; une 

 composante médiane a occupe la même position dans les deux spectres qui 

 correspondent à des vibrations circulaires inverses, et deux autres compo- 

 santes h q\ c sont polarisées circulairemeni en des sens opposés. A une très 

 basse température ( — 190"), on sépare bien b et c, et l'on mesure aisément 

 l'écart hc. Mais à la température ordinaire les composantes sont plus larges, 

 si bien que même dans un champ très intense A et r restent accolées à a. 

 Dès lors on ne peut plus évaluer l'écart hc\ on peut seulement mesurer 

 l'écart plus faible ab — ac, ou alors estimer (sans précision d'ailleurs ) le 

 déplacement des bords : mais ce déplacement est plus petit ([ue le change- 

 ment de longueur d'onde du milieu, parce que les composantes sont moins 

 intenses que la bande primitive. 



.l'ignore si l'eflèt Zeeman est toujours indépendatit d(> la température. 



