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Les gaz parfaits fournissent des exemples de fluides physiquement sem- 

 blables. Notamment, si Ton envisage les mouvements adiabatiqucs, deux gaz 

 parfaits ayant même rapport y des chaleurs spécifiques sont physiquement 

 semblables. (On suppose nulles les forces agissant sur les divers éléments 

 de masse.) 



En démontrant ce résultat, j'avais cru voir qu'il était soumis à une 

 restriction, qu'il exigeait qu'aucune onde de choc ne se formât au sein des 

 fluides. En réalité, il n'en est rien, comme je vais le montrer ici. 



Les é(pia lions indéfinies du mouvement des gaz parfaits sur lesquels n'agit 

 aucune force sont, en désignant par p la pression, par // h- c + w la vitesse, 

 par y l'accélération, par ct le poids moléculaire et par R une constante com- 

 mune à tous les gaz, 



/ ^ _^ d(pu) ^ d(pr) d(pir) _ ^ 



[ dt d~f Oy dz ' 



(0 )l'lP~_i l^-^i l^-_/ 



I 9 dp — y/j do =; o, u ^ — pT. 



Supposons qu'une onde de choc sépare deux parties i et 2 du fluide. 



Soient \, u., v les cosinus directeurs de la normale à l'onde, —r^ et —7^ les 

 ' ^ dt dt 



vitesses de propagation rapportées à la matière dans les états i et 2. On a 



Ip, — p, d/i, p, — Pi d/i^ . 

 d/i, tu — «1 d/i, ('., — c, d/i. H'., — K'i 



l (y + ')pi— (y — i)p->' ' 'p2 (7 + i)pi — (7 — Op/ 



Si l'on considère deux masses M et M' de deux fluides ayant même coeffi- 

 cient y. leurs mouvements pourront être semblables, l'onde de choc affec- 

 tant une forme semblable dans les deux masses, et les relations suivantes 



de l'Académie des Sciences de Cracovie de igoS et dans le Philosophical Magazine 

 de 1904, des articles qui m'avaient échappé au moment où j'ai écrit ce Mémoire et que 

 j'aurais dû citer sur Lien des points. Je suis heureux de l'occasion qui se présente ici 

 de rendre à M. Sniolucliowski ce qui lui est dû. 



