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OÙ H„, ost le champ moléculaire, appelé précédemment champ intérieur ('), 

 [ rinlensité d'aimantation à saturation et N un coefficient constant. Lorsque 

 la température s'élève, l diminue; il faut donc, on dehors de la chaleur 

 nécessaire à l'élévation de température, fournir l'énergie de désaimanta- 

 tion, c'est-à-dire ajouter à la chaleur spécifique un terme magnétique : 



OÙ J est l'équivalent mécanique de la calorie. Le coefficient N se déduit de 

 la constante de Curie (^). Par suite de l'énormité des champs moléculaires 

 (plusieurs millions de gauss), C'„ est du même ordre de grandeur que les 

 chaleurs spécifiques. 



La ligne brisée supérieure représente, pour le nickel, les chaleurs spéci- 



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fiques moyennes dans de petits intervalles; la courbe, les chaleurs spé- 



(') Comptes rendus, t. CXLIII, igoS, p. ii36. 



(-) Comptes rendus, t. CXLIV, 1907, p. 25. Toutes les constanles de Curie, calcu- 

 L'es et observées, sont dix fois trop faibles; les conclusions n'en sont pas altérées. 



