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d'autre part on applique le lliéorèuie d'IIopkiusou couiuic si le circuit 

 magnétique était en fer parfaitement doux sans aimantation rémanente. 



On peut lever celte eoniradiclion et faire la tliéoiie de raulo-excilation 

 en commençant par généraliser le théorème d'Hopkinsoii au cas de Taiman- 

 tation rémanente. 



Désignons par <I> le lliix (pii traverse un Irouçou du circuit nuignélique de 

 section s quand le courant qui traverse les spires magnétisantes est i\ et 

 soit<[>o le flux rémanent; ç* = (p — (1>(| est le llux dû au courant seul. 



B := - est l'induction due au couraul seid; si il esl \i^ champ créé |)ar le 



courant, ui = -rr est la définition généralisée de la peiméabilité. 



On voit dès lors (pie la démonstration classi(pie du théorème d'Ilopkinson 

 donne, avec ces nouvelles définitions de 15, cp, [j., 



^^ IJI.9 



où l cl S sont les longueuis et les sections d'un des tronçons du circuit 

 fermé, cp le flux dû au courant seul, a la perméabilité correspondante, mi 



les ampères-tours enroulés sur le circuit, V la somme des termes -^ 



étendue au circuit magnétique C. 



T/iéo!'ie de raulo-cxcitalion. — Désignons par q le uomlne des spires 

 enroulées sur chacun des circuits magnétiques d'une machine à 'ip pôles, 

 m = pq le nombre total des spires inductrices, \\, et R les réluctances du 

 circuit inducteur et du flux utile, et t le coefficient de fuites de la dynamo. 

 On peut écrire 



(1) 47r'/' = (<7H,+ K)(<I> -(1>„). 



Désignons d'une part par ■m le nombre de blanches de couraul de l'in- 

 duit, par n le nombre de spires de l'indnil, par r la résistance du circuit par- 

 couru par le courant inducteur,' par t le temps. En négligeant la réaction 

 d'induit, on peut écrire 



^ ' a dt 



De (i) et { '-i) on déduit l'équation 



(3) r47:^9r/iN -/•(ffR,+ R 



0» + ;(!tR,-1- R)<I»o=47:w/o- — • 



