SÉANCE DU 26 OCTOBRE 1908. 787 



point lumineux, on a 



I « 



De ces deux dernières équations on tire 



I 2 2 

 f: = f: "^ iv 



Si les rayons incidents sont parallèles à l'axe, le point lumineux étant à 

 l'infini, on a un foyer secondaire (réel dans les lentilles convergentes), dont 

 la distance à la lentille est F^. Or, l'équation (2) nous apprend que ces 

 nouveaux foyers ne sont pas à la même distance de part et d'autre de la 

 lentille (excepté le cas où R = R'). 



En répétant les mêmes raisonnements pour les rayons qui, après deux 

 réflexions dans la lentille, sortent par la face de sortie, et en désignant 

 par /?3 la distance à la lentille de la nouvelle image (image de troisième 

 ordre), on trouve 



F3 étant la distance du nouveau foyer. De l'équation (3) on voit que les 

 foyers du troisième ordre sont à égale distance de part et d'autre de la len- 

 tille. 



Remarque. — On pourrait ainsi trouver des équations entre p et les 

 distances des images ou des foyers d'ordre plus grand que le troisième, 

 mais dans la pratique nous n'avons pas rencontré de foyers d'ordre supé- 

 rieur. 



Des équations (i) et (3) nous tirons 



La valeur de n calculée par cette formule n'est qu'approchée. 



F . 



Si dans l'équation (2) nous posons p = — > nous en tirons R'= ^p.,, et, 



en retournant la lentille, R = 2/?',. 



Cette méthode peut aisément être appliquée avec les lentilles convergentes 



F' 

 où les images secondaires du point situé sur l'axe à la distance — ^ sont réelles. 



Nous l'avons appliqué à deux lentilles, l'une biconvexe (lentille de projection) 

 et l'autre plan-convexe. Les rayons de courbure de la lentille biconvexe, 

 mesurés par le levier optique de Cornu, sont R = SoS™™, 3, R' = 3 1 2""", 84. 

 La distance focale principale mesurée (dans la lumière verte) est F, ^3oo" 



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