SÉANCE DU 9 NOVEMBRE 1908. 855 



asymptotes les deux axes rectangulaires des coordonnées. Au contact de 

 l'atoniule, de rayon p, on a 



Y — — — . 



D'autre part, pour ce = y:>, Y = o. La pression diminue d'une façon con- 

 tinue à partir de l'atomule, d'abord très rapidement, puis d'une manière 

 beaucoup moins sensible jusqu'à l'infini. 



Ceci posé, nous examinerons le jeu de l'éther entre deux atomules, A, B, 

 séparés par une distance R et doués chacun d'une pression radiante égale, F. 

 Prenons pour axe des .r la ligne AB passant par leurs centres, pour axe 

 des y la perpendiculaire menée par A, et traçons une seconde perpendiculaire 

 au point B. Se développant à droite cl à gauche de A et de B, quatre branches 

 d'hyperbole du troisième degré, ayant pour asymptotes ces perpendicu- 

 laires d'une part et la ligne des a; de l'autre, figureront les courbes des pres- 

 sions dont l'éther est aifeclé suivant cette ligne. Les deux branches situées 

 entre A et B sont de direction contraire et se coupent à mi-distance en un 

 poinl projeté en C où les pressions se font équihbre. En un point quel- 

 conque P situé entre A et C, à la distance x de A, la pression Y émanée de 

 l'atomule A est contrebalancée dans une certaine mesure par la pression j 

 émanée de B. La résultante est Y — y. Pour un point P', symétrique de P, 

 du côté opposé de A, il en est tout autrement. La pression y' émanée de B 

 étant de même sens que celle provenant de A, laquelle a la valeur \ comme 

 précédemment, s'ajoute à cette dernière. Leur résultante est ^-1-/. En 

 conséquence, l'atomule A se trouve actionné par des atomes d'éther exerçant 

 sur ses deux faces opposées des pressions qui sont égales à celles que nous 

 venons de calculer, en vertu du principe de l'égalité de l'action et de la 

 réaction. La résultante /n'est autre que j' -hy et a pour valeur 



/=/ 



\r.rj- 



I 1 F R^+x'- 



Au contact de l'atomule, où œ =p, cette valeur se réduit à 



1' I 



/ = 



2 7rp° R'' 



Car p- est tout à fait négligeable au regard de R- si R est grand. La 

 force /tend à pousser A vers B. Les deux atomules sont donc soumis à une 

 force allrac/ive qui est proportionnelle à leur demi-force radiante élémen- 

 taire et en raison inverse du carré de leur distance. 



c. R., 1908, 3- Semestre. (T. CXLVH, N" 19.) ^^^ 



