SÉANCE DU l6 NOVEMBRE 1908. 899 



triani^les sphéi'iqiies ou par la simple géométrie, est 



,,, . . , . ,/Uiiii;S . \ 



(4) suit ^ cosp sin & ^ + sinco ; 



on peut tirer de cette expression : soit celle (i) de sini, pour = o, (p = o; 

 soit celle (3) de sino, correspondant à. i ^ o. 



La détermination des angles est simple affaire de géométrie, mais, pour 

 la valeur de la force F, ou ne peut avoir qu'une expression hypothétique 

 en fonction de la vitesse Y et de l'angle d'incidence i {' ). Nous avons adopté 

 la formule usuelle de la pression normale, 



V sin i, 



au facteur constant près, qu'il est inutile d'introduire dans les formules sui- 

 vantes. 



La composante verticale ou poussée est, dans l'hypothèse qui précède, 



F = V^ sini cosy, 

 ou, d'après les deux formules (2) et (^4)» 



langp 



(5) F = V^cos''(3sinScos9( — 



,e • ^'"^ 



En prenant la dérivée de F par rapport à o et l'égalant à zéro, on a la 

 valeur Çj de cp correspondant au maximum de F, 



6) sin(pj = — y ^ + \/ T ^ H 



'4 tango y \4 langô/ 2 



l^e signe — correspond à son minimum négatif de F. 

 Au lieu de calculer la valeur maximum F2 correspondante, nous pren- 

 drons son rapport R à la poussée sustentatrice de la marche normale 



(7) F„=V^sin(3cos{3, 



égale au poids P de l'appareil, pour G = o, © = o. Nous avons 



(8) n=S2îMllp2îl('^+,u,^(^' 



s.n(3 VlangÔ VV^oy 



(')La pression de l'air sur une surface de loile n'est pas proportionnelle à sin/ pour 

 les 1res petites valeurs de sinj, car elle n'est jamais infiniment petite; elle passe brus- 

 quement d'une face à l'autre avec une valeur finie. 



