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forme citée plus haut. Sur le cliché du i5 octobre, une autre masse lumi- 

 neuse située à 6900000'"" s'est déplacée en j heure 4o minutes à la vitesse 

 de 58''™ à la seconde. Nous pouvons donc conclure de ce qui précède que la 

 vitesse de ces masses lumineuses va en s'accroissant de la chevelure aux- extré- 

 mités de la queue. 



2. Sur sept clichés on constate que les masses lumineuses ont la forme d'U 

 dont la partie recourbée est tournée vers la chevelure : nous l'avons déjà 

 signalé incidemment à propos de la photographie du 16 octobre. La forme 

 en U s'accentue à mesure que les masses lumineuses s'éloignent de la che- 

 velure. 



3. La comète s'étant rapprochée du Soleil, les angles que les différentes 

 queues formaient entre elles ont diminué progressivement. 



4. Nous avons enregistré à trois reprises la rupture de la queue près de 

 la chevelure : on voit sur la photographie des cpieues très fines, pres([ue 

 rectilignes, chasser loin de la chevelure l'ancienne queue très diffuse. 



5. Sur la presque totalité des clichés, la ipieue principale est ondulée; 

 mais sur cinq, et en particulier sur reu\ du i^'" novembre, on voit deux 

 queues plus brillantes qui se croisent alternativement. Lorsqu'on place 

 dans un stéréoscope deux de ces cliciiés pris à une heure ou deux d'inter- 

 valle, on voit ces queues enroulées en hélice l'une autour de l'autre. Sur les 

 photographies du i*'' novembre, on compte huit spires. 



GÉOMÉTRIE. — ■ Sur tes réseaux conjugués à invariants égaux. 

 Note de M. TzrrzfticA. 



1. M. Ivœnigs a démontré (Darboux, Théorie des surfaces, t. IV, p. (12) 

 que, si une congruence intercepte sur deux surfaces S et S' deux réseaux 

 conjugués (M) et (M') et si les foyers F, et F^ de la droite MM' sont 

 conjugués harmoniques par rapport à M et M', les réseaux (M ) et(M') sont 

 à invariants égaux. 11 est aisé de voir que, étant donnéle réseau (M)àinva- 

 riants égaux, on peut trouver une infinité de réseaux (M) aussi à invariants 

 égaux, qui forment avec (M) des couples analogues à celui qui figure dans 

 le théorème de M. Kœnigs. La déleruiination de tous ces l'éseaux (M') dé- 

 pend d'abord de l'intégrale générale de l'équation de Laplacc qui corres- 

 pond au réseau ^Mj, ensuite dune quadrature. 



Considérons actuellement un couple unique (M) et (M). Les tangentes 

 menées en M et M' aux deux courbes correspondantes des réseaux se 

 coupent en P, et Pj. Soient de plus T,, T^, T,, T, respectivement les 



