SÉANCE DU 21 DÉCEMBRE 1908. tSpQ 



rature de la flamme n'a une valeur bien définie que lorsque celle-ci est bien 

 homogène et assez volumineuse. Cette condition a été réalisée dans mes 

 expériences, car les nombres trouvés pour des épaisseurs différentes (S*^*" 

 et 5^'") ont été très concordants. Les mesures à faire sont les suivantes : 

 pouvoir émissif, pouvoir absorbant de la flamme pour les rayons émis par 

 un corps solide (et non pas par une flamme ou un bec Auer), pouvoir émissif 

 d'un corps noir de température connue mis à la place de la flamme. La for- 

 mule de Planck donne alors la température cherchée. Le corps noir dont je 

 me suis servi était analogue à l'un des modèles de Lummer et Pringsheim; 

 il était chauffé à 100° par de la vapeur d'eau bouillante. 

 Les mesures précises de l'absorption sont très délicates. 



Voici fes nombres obtenus : 



Corps noir à 100", i. Ecran froid à 16°, 2. Lorsqu'on écarte l'écran, l'image dévie 

 de ô = 47°""i3 (moyenne de 5 déterminations ). 



Moyenne 12.0 Erreur possible . pour 100 



Température de la flamme. . .760° Erreur possible ±50° 



Ce nombre représente la température de la flamme, à une certaine dis- 

 tance au-dessus du cône bleu intérieur. Il est très voisin du nombre 1 870° qu'a 

 obtenu M. Féry par une méthode fondée également sur la loi de Kirchhofl', 

 mais appliquée à la raie D du sodium (' j. L'hypothèse de M. Féry, d'après 

 laquelle l'émission de la raie D est un phénomène purement thermique, ne 

 semble pas trop éloignée de la réalité. En tout cas, l'influence de la lumi- 



(') Féry, Comptes rendus, t. CXXXVII, igoS, p. 909. 



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