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RAPHAËL DUBOIS 



Remarquons, avec M. Gouy, que le spectre qui sert de terme 

 de comparaison est dans un certain rapport avec le spectre de la 

 lampe à gaz ; mais que ce rapport est indéterminé, et que par 

 suite il est impossible dans ces expériences de déterminer des 

 valeurs absolues. 



Soient Gx et Aà les intensités propresdes deux sources lumineu- 

 ses à la longueur d'onde /., a et a' les coelTicients d'affaiblissement 

 dûs aux réfractions et aux absorptions que subissent les deux fais- 

 ceaux lumineux dans l'appareil (l), soit Rx le pouvoir réflecteur 

 du miroir d'argent à cette même longueur d'onde, et soit w 

 l'angle dont on a dû tourner le nicol pour établir l'égalité. Entre 

 ces quantités, on a la relation : 



GX Rx a, Sin'w = Ai a' : 

 d'où Ax = — — ^ Sin^co = Kx Sin^w. 



Ayant substitué à l'animal une bougie du Phénix, on a dû alors 

 réduire la fente du collimateur G à i/4 de millimètre et, en dési- 

 gnant par B l'intensité propre de la bougie, 



On a -^ = Gx Rx « Sin'a : 







d'où Bx = il^2LfL 6 Sin^a. 



Depuis quelques années, un certain nombre de savants se sont 

 proposé de comparer les intensités relatives de deux lumières 

 de longueur d'onde différentes. La méthode du spectrophotomètre 

 ne nous permet pas une pareille détermination. Nous convien- 

 drons donc de prendre pour unité de lumière à la longueur 

 d'onde x la quantité de lumière 



Gx R> a. 



Dès lors : Ax = Sin'w, 



Bx = 6 Sin^a. 



Calcul de Ax : 



(1) A. Crova, Journal de physique, VIII, p. 88. 



