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A(, di'-sigiiant la lonofueur d'onde de la raie, -. l'intervalle de temps moyen 

 entre deux rencontres, et \ la vitesse de la lumière ( '). 



D'après cela, ce spectre continu doit exister pour les divers métaux. On 

 voit aussi qu'il doit être proportionnel à la densité des gaz de la flamme, 

 toutes choses égales d'ailleurs. Il doit donc être bien moins intense pour 

 des vapeurs /JM/-e5, à valeur égale de y, et dans ce cas son intensité doit être 

 proportionnelle au produit de q par la densité de la vapeur pure. 



3. f)es spectres continus des vapeurs sont surtout intéressants au i)oint 

 de vue des problèmes de la Physique solaire, et pour l'application du 

 spectre continu de la photosphère. On regarde souvent celle-ci comme 

 formée de nuages, dus à la condensation des corps les moins volatils. Cette 

 hypothèse présente une grave difficulté dès qu'on introduit dans la question 

 des données quantitatives. Ces nuages, en se formant, devraient nécessai- 

 rement laisser autour d'eux une atmosphère saturée de leur propre vapeur, 

 qui. plus ou moins refroidie, produirait les raies de Fraunhofer. Or cette 

 couche saturée, quelque idée qu'on se fasse raisonnablement de son épais- 

 seur, ainsi que de la tension de vapeur saturée, conliendi-ait une quantité 

 de vapeur énormément plus grande que celle qui produit les raies de Fraun- 

 hofer. 



Comme exemple, à défaut de nuages de sodium, qu'on ne peut admettre, 

 nous pouvons envisager un corps qui serait moins volatil que tous les corps 

 connus, et aurait à la température de 6000° une tension de vapeur saturée 



(') Les mesures du Tableau sont, pour l'orclie de i;iai)deui', un peu d'accord avec 



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 celle formule. Par exemple, pour }. ^ -1790 el pour A/. := 1 , la Iraclioii \audrait — • — 



(^^esl la ])ériode de la raie). I>'éclal absolu de la laie vaiil 11.} (Comptes tendus, 

 toc. cil.), el si rab-orplion n'e\lslail pa*. il vaudrait ii f"i^ plus, soit _'|8S. I^'inlensité 

 mesurée du spectre continu esl 7 ,.5. io~'', et Pcui en déduit— r=g3oo, ciiitrre un peu 



faillie. 



Le calcul est fait en supposant que la perturbation esL presque subite, ce qui est 

 certainement inexact. L'incertitude qui en résulte est d'autant plus grande qu'on 

 s'éloigne davantage de la raie, t^'autie [lart, la formule n'est pas valalile au voisinage 

 immédial de la raie, parce qu'on n'a pas tenu compte de l'efTel Doppler. I^es expé- 

 riences sont peu précises, el devraient être repiises avant de se pronon(?er sur l'accord 

 avec la formule. 



