SÉANCE DU l"""" JUILLET I912. aS 



deo^'^jOi. Admettons que la vapeur de ce corps joue le rôle de celle du 

 sodium; d'après le nombre donné récemment, on trouve (') qu'une épais- 

 seur de 3^^ de celte vapeur saturée contiendrait autant de ce corps qu'il 

 devrait en exister, dans la couche renversante tout entière, pour produire 

 les raies avec leur largeur réelle ("). 



4. D'après les données numériques qui précèdent, on voit que le spectre 

 continu de la photosphère peut s'expliquer bien aisément, et sans faire 

 intervenir de densités de vapeur considérables. Considérons, par exemple, 

 une couche de 1000'""' d'épaisseur qui serait opaque à -j-j^ près pour la lon- 

 gueur d'onde 0690. La valeur de Q du Tableau, nous apprend que cette 

 couche contiendrait seulement 24"*^ de sodium par kilomètre cube. 



Pour nous rapprocher un peu plus des conditions des vapeurs solaires, 

 nous pouvons imaginer que la couche considérée contienne un certain 

 nombre de métaux, pour lesquels la relation entre /j et X serait la même 

 que le sodium, mais ^e'ca/ee de 100 unités d'Angslrôm d'un métal au sui- 

 vant ('). L'absorption de cette couche fictive se calcule aisément d'après 

 les données du Tableau ; elle a sa valeur minimum au milieu de l'intervalle 

 de deux raies, et celte valeur est/j = 7,1. io~'' ; d'où (^ = g, 7. io~\ Ainsi 

 cette couche de 1000'''", opaque à moins de ^^ près pour tout le spectre, 

 contiendrait environ i""*-' de chacun des métaux par kilomètre cube ('). 



Une telle couche, de température uniforme, donnerait un spectre bien 

 continu. Si nous la supposons conqilétéc par une couche plus froide, ayant 

 une quantité q de vapeur Sooooo fois plus petite, nous aurons une sorte de 

 représentation schématique de la surface de la photosphère. La disconti- 

 nuité de ces deux couches n'est, du reste, pas admissible, et Ton doit se 

 représenter plutôt la photosphère comme formée de vapeurs, dont la tem- 



( ') Comptes rendus, /oc. cit. Nous avons indiqué que pour q = 2,10"'", on repTn- 

 duisail les raies Di el D, sensiblement avec leur largeur réelle dans le Soleil. Le 

 calcul actuel est fait en supposant que la vapeur du coips a même densité que l'air, à 

 température el pression égales. 



(-) On ne lèverait pas la difficulté en attribuant la formation des nuages pliolo- 

 spliériques à une vapeur qui n'aurait pas de pouvoir absorbant, car il faudrait encore 

 admettre que cette vapeur arrive des profondeurs du Soleil à l'état pur, et sans 

 entraîner avec elle du sodium el d'autres métau\, même à l'étal de traces. 



(^) Ce mélange, en faible épaisseur, donnerait donc, dans le spectre visible, une 

 quarantaine de raies équidislantes el toutes pareilles. 



(*) Ce chiffre représente la densité de l'air dans un tube de Crookes où la pression 

 serait ^jp^-j de micron. 



C. R., 1912, y.' Semestre. (T. 155, N" 1.) 4 



