34 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Faisons parcourir à l'uniLc'' de masse de lliiide un cycle de Kankiue entre 

 T„ el T,, el soil. d' le lilre de la vapeur à la lin de la détenle adiahaLique. 

 Si X désigne la chaleur spccilicjue de Peau à T" sous la pressi<in de la 

 vapeur saluranlc, el L la chaleur lalenle de vaporisation, on a 



^^' 'Il b. — hl 



T ^ t; - T„ • 



(^) f\^^;i^ = =^.. 



L'unité de masse de vapeur occupe le volume c, à T, sous la pression 

 maxima p,, tandis qu'à T„ c'est la masse x seulement qui occupe le 

 volume if^ sous la pression maxima /% (le volume de la masse i — a; d'eau 

 condensée étant négligeable). On a donc 



d'où 



, ,. -^Vi''. _ /'o''o 



qui, combinée avec 



donne finalement 



lof^T, — losT„-i- logo, — log9o— log^ 



(■ï) 



log/),— W^p^ 



Le Tableau ci-dessous a été calculé en partageant l'échelle que j'avais en 

 vue en intervalles de lo". Les résultats obtenus montrent qu'il n'y a pas 

 lieu de subdiviser ces intervalles : 



L'incertitude qui règne encore sur les données numériques utilisées ne 

 permet pas de garantir l'exactitude de la troisième décimale de«. Cependant, 

 si l'on reprend le calcul avec les données numériques de Regnault, on 

 arrive à des l'ésullals fort peu diflërents, comme le montre le l'ableau sui- 

 vant : 



D'après Pit-giiiuilt. Au lieu (.le: 



X. n. X. II. 



De 160° ;i i4o" 0,9661 i,i4' 0,9656 ','43 



De i4o" à 120" 0,9686 i,i44 0,9688 i,i44 



De 120° à 100° 0,9608 i,i48 0,9619 i,i4' 



De 100° à 80" 0,9578 ','39 0,9598 1,186 



