SÉANCE DU 22 JUILLET 1912. 27 I 



regard piMliqué dans la paroi du four, avec les précaulions nécessaires pour 

 éviter un refroidissement local du tube, permettait de surveiller l'apparition 

 de la décharge. La pièce dans laquelle les expériences étaient faites était 

 obscure. 



On augmentait graduellement la différence de potentiel jusqu'à ce que la 

 luminosité apparût. A partir d'une température suffisamment élevée, 350" 

 environ, les phénomènes se compliquent du fait que la décharge peut 

 prendre, très facilement, deux formes nettement distinctes. Si l'on continue 

 à augmenter la tension, parfois seulement de quelques volts, après que la 

 lueur a commencé à apparaître, elle devient tout à coup éclatante; le cou- 

 rant qui traverse la vapeur s'élève à plusieurs ampères et devient capable 

 défaire rougir rapidement la cathode, pourtant en nickel massif. L'exis- 

 tence de ce régime, qui ressemble ])eaucoup à l'arc, a été déjà signalée pour 

 les gaz ordinaires, mais avec des caractères un peu différents, par 

 M. Villard('). 



Mes mesures se rapportent au premier régime de décharge ; malgré des 

 irrégularités dues à une action spécifique des électrodes sur laquelle je n'in- 

 sisterai pas ici, on peut tracer avec une précision convenable la courbe qui 

 relie la tension disruptive et la température de la vapeur saturante. La 

 courbe ainsi obtenue est une courbe de Paschen dont les abscisses sont 

 contractées suivant la loi de variation de la force élastique maxima de la 

 vapeur avec la température. Mais les ordonnées restent inaltérées, et, 

 comme une véritable courbe de Paschen, la courbe obtenue présente un 

 minimum très net aux environs de 25o°; l'ordonnée de ce minimum fait 

 connaître la tension minima sous laquelle peut commencer la décharge. 



Cette tension minima est de 335 coïts. Llle est donc tout à fait compa- 

 rable à celle qu'on observerait dans un gaz quelconque ; elle est par exemple 

 de 35o volts dans l'air, de 23 1 volts dans l'azote, 280 volts dans l'hydrogène, 

 420 volts dans l'acide carbonique, 22G volts dans l'hélium. A ce point de 

 vue encore la vapeur de sodium ne se distingue donc en rien d'un gaz 

 quelconque. 



Mais ce qui est remarquable, c'est la valeur très faible du produit a/j 



pour laquelle le minimum de tension disruptive est atteint {a distance des 



électrodes, p pression). D'après les expériences de M. Townsend les valeurs 



de ce produit sont : 



Pour l'air 



(«/?)«=: 0,55 ; 



(') P. ViLLARD, Comptes rendus, t. Vvk, 1907, p. 1261. 



