SÉANCE DU 5 AOUT 1912. 397 



vers iGo"), la régularité du réseau persiste plus longtemps, avec rempla- 

 cement dans certaines plages, des hexagones par des alignements de 

 rectangles ou de losanges égaux. Dans tous les cas, la régularité du réseau 

 tend à reparaître à température élevée, mais les mailles sont beaucoup plus 

 grosses qu'à basse température. * 



Avec ces couches de faible épaisseur, il est facile de suivre, sur l'image obtenue dans 

 l'appareil photographique, le mécanisme de la transformation de l'un des réseaux 

 dans l'antre. La diminution du nombre de cellules qui remplissent complètement le 

 champ ne jieut s'obtenir que par la disparition de ceitaines d'entre elles; ce sont les 

 plus petites qui sont sacrifiées. lîlles ont jierdu auj)ara\ant la fornii' hexagonale qui 

 leur assure le maKimuin de stabilité; on les voit se contracter de plus en j)lus et dis- 

 paraître rapidement [tenilant que les cellules \oisines croissent de manière qu'aucun 

 vide ne se produit jamais de ce fait dans le ré^>eau. Cette disparition des jiitiles cel- 

 lules s'edectue de préférence au voisinage des grosses déjà forniéis, de telle sorte que 

 le champ se trouve parfois divisé en deux parties dont l'une est occupi'epar un réseau 

 de petites cellules, l'autre pai' un réseau à larges uiaille>; ce dernier grandissant peu 

 à peu aux dépens du piemiei', linit par ernaliir loul le champ. 



Quand on chauffe une couche de cire dans la([uelle se trouvent des 

 tourbillons isolés comme ceux qui ont fait l'objet de ma dernière Note, on 

 observe simplement la multiplication par scissiparité des premiers tour- 

 billons, jusqu'à ce cjue le champ soit complétetnent envahi. A partir de ce 

 moment, on voit croître les dimensions des cellules comme nous l'avons 

 expliqué et se former des grandes et petites coupures donnant un réseau 

 instable très irrégulier. Vers l'io", les grandes coupures s'épaississent, puis 

 les deux bords s'écartent et un vide s'établit entre deux cellules primiti- 

 vement conligtiës (voir la figure 2). Les espaces vides ainsi créés s'agran- 

 dissent peu à peu, et l'on a finalement, comme au délmi, soil des tourbil- 

 lons isolés, soit des colonies de tourbillons en amas ou en chapelets, séparés 

 les uns des autres par de larges espaces privés de cellules oîi la conveclion 

 est peu active. 



Dans chaque colonie, les cellules sont séparées les xmes des autres par 

 des petites coupures dont on observe fréquemment la disparition sur place, 

 ce qui a pour consécjuence la diminution du nombre des cellules de la 

 colonie; l'amas devient ainsi de plus en plus petit à mesure que la tenipé- 

 pérature s'élève et l'étendue des espaces vides va en augmentant. 



On revient donc à haute température à la distribution des tourbillons 

 d'où l'on est parti, mais la grosseur de ces nouveaux tourbillons isolés est 

 beaucoup plus grande que celle des premiers et leur aspect complètement 



