SÉANCE IJU 19 AOUT I912. 45l 



peuvenl iHre très dilTérenles. pour les clilt'éienU disques récepteurs. GénéralemeiU, 

 on s'arrange j)our que la pression soit sensiblement la même, dans toutes les exposi- 

 tions ; c'est alors les distances qu'on fait varier. On mesure les activités reçues par 

 les disques; pour les comparer entre elles, on les ramène, en tenant compte de la des- 

 truction spontanée du radium A. à ce qu'elles seraient si toutes les expositions étaient 

 faites au temps zéro. Pour cela on multiplie raclivité d'un disque, exposé à l'instant T. 

 par e'*^, 1\ étant la constante caractérisant la destruction spontanée du radium .\. En 

 procédant ainsi, on admet que les activités des disques récepteurs ne sont dues 

 qu'au radium B projeté par le recul radioactif. En fait on peut réaliser des conditions 

 d'activation telles que le phénomène de projection du radium B se présente avec 

 une très grande pureté. Les activités recueillies par les disques récepteurs successifs. 

 à une pression et à une distance données, sont alors proportionnelles à la quantité de 

 radium \ présente au début de chaque exposition, et celte proportionnalité se vérifie 

 encore, aux erreurs d'expériences près, lorsque la quantité de radium .\ tombe à j^ 

 de sa valeur primitive. C'est ce qui rend légitime le mode de calcul indiqué plus 

 haut. On fait d'ailleurs dans chaque expérience, à titre de contrôle, au moins deux 

 expositions à conditions identiques. 



En établissant des rapports entre les activités des différents disques, rap- 

 portées au même instant, on obtient par une seule expérience plusieurs 

 points de la courbe qui représente l'activité en fonction de la distance à 

 pression constante. En combinant plusieurs expériences, on obtient la courbe 

 entière, qui est la courbe d'absorption cherchée du rayonnement étudié, 

 car elle montre la diminution progressive du nombre d'atomes projetés le 

 long d'un faisceau canalisé. Si les pressions sont différentes, on ramène tous 

 les résultats à la même pression en adinettant ce principe que les distances 

 équivalentes pour l'absorption sont, dans un même gaz, inversement pro- 

 portionnelles à la pression. Mes expériences ont porté sur l'air et sur l'hy- 

 drogène. Les résultats définitifs ont été ramenés pour l'air à une pression 

 de 1""", pour l'hydrogène à une pression de 6'"°^. 



Ces résultats montrent que, pour ces pressions, les pouvoirs absorbants 

 de deux gaz sont sensiblement identiques. La diminution du nombre de 

 particules est très peu importante, dans les deux cas, jusqu'à des dislances 

 voisines de 5'''", puis ce nombre diminue rapidement et tombe, au voisinage 

 de lo'^'", à quelques centièmes de la valeur initiale. Au delà des distances 

 équivalentes à 11'"', l'activation diminue lentement et semble alors due à 

 la diffusion des atomes non chargés ou chargés négativement. L'existence 

 de ce phénomène rend difficile la détermination précise du parcours; on 

 est conduit à fixer ce parcours, pour les deux gaz, au voisinage de 10™', 5. 

 Il en résulte que le parcours dans l'hydrogène est six fois plus grand que 

 dans l'air, les deux gaz étant pris à la même pression. 



