SÉANCE DU 2 SEPTEMBRE I912. 



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portée par ce faisceau, reçue dans un cylindre de Faraday, est mesurée au 

 moyen d'un quartz piézo-électricjue soigneusement étalonné. La source des 

 rayons ainsi que le cylindre de Faraday sont enfermés dans une boîte métal- 

 lique où nous réalisons un vide élevé (moins de o'"°\oooi de mercure) et 

 placés entre les piMes d'un électro-aimant dont les lignes de force sont 

 normales à la direction du faisceau. 



Nous déterminons la charge électrique reçue par le cylindre de Faraday 

 en l'absence de tout champ électrique et en faisant croître le champ magné- 

 tique de o à 8000 gauss. Nous trouvons ainsi un courant électrique positif 

 variant de la manière suivante : jusqu'à environ 60 gauss il diminue rapi- 

 dement; de Go gauss à 120 gauss il se maintient constant, pour croître 

 ensuite jusqu'à une limite cpi'il atteint aux environs de 2.h)o gauss; il se 

 maintient ensuite constant jusqu'aux champs les plus forts que nous ayons 

 réalisés (8000 gauss). Des expériences particulières nous ont montré que 

 la partie de la charge supprimée par les champs faibles (jusqu'à Go gauss) 

 est due aux rayonso secondaires produits par les rayons a; la charge corres- 

 pondant au minimum de la courbe représente la différence arithmétique 

 entre la charge des rayons a et celle des rayons |i. A partir de 120 gauss 

 la charge positive augmente en raison de la suppression progressive des 

 rayons ^ et finalement la partie saturée de la courbe donne la charge des 

 rayons a. Les résultats numériques que nous avons obtenus sont rassemblés 

 dans le Tableau ci-dessous : 



KtpL'rience I — Juillet. — Fraction des rajons mesurée : • 



Expérience II. — Août. — Frarlion des rajons. mc&uii-c 



Dans les colonnes 2 et 8 nous indiquons les épaisseurs des feuilles d'alu- 



