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\. Le moyen iiiouvcmenl des ions clans le champ 11 enj^endre une Atroe 

 éleclroniolrice qui, jointe an champ (X, Y, Z ), produil nn couianl I (pii 

 a ponr composanle« : 



(2) l[ll(H + Z,)+\], _L[_H(A + a)-^-Y]. -Z (■)• 

 ? P 9 



Ce couianl 1 déleiniinc X, \ ,Z d'après les conditions du [)r(jhlènii'. 



Si la masse de gaz, limitée par une enveloppe isolante, subit une transla- 

 tion dans un champ uniforme, on voit aisément que I = o, et ron a par 

 suite, 



(3) \=-BH, Y = AH, Z = o. 



Le mouvement (i) est alors le mouvement même du gaz ; les électrons sont 

 entraînés comme les ions, et le mouvement du gaz ne constitue pas un 

 courant électrique. 



Il en est de même quand le gaz tourne comme un corps solide autour 

 d'un axe parallèle au champ magnétique. 



5. Il n'en est plus de même quand les diverses parties du gaz sont ani- 

 mées de vitesses angulaires différentes. L'intégrale de la force éleclromotrice 

 le long d'une courbe fermée étant en général différente de zéro, aucune 

 distribution éleclrostaticjue ne peut réaliser l'équilibre, et le courant 1 

 existe. Dès lors X et \ sont différents des valeurs (3), et le mouvement 

 moyen (i) des électrons diffère du mouvement moyen des ions. Par suite le 

 mouvement de l'unité de volume du gaz, où M est la charge totale des ions, 

 constitue un courant l'ieclricpie, comme si cette charge M seule avait une 

 vitesse dont les composantes seraient 



(4) ^^^IT' ^' + ÏT' •"• 



Il se produit ainsi un champ magnétique qui peut être bien supérieur à 

 celui (]ui a servi de point de départ; tel sera le cas, par exemple, pour un 

 tourbillon existant dans une masse gazeuse moins agitée (-). Un chanqj 

 magnétique, quelque faible qu'il soit, suffit, sous certaines conditions, 



(') a e.1 b sonl les composantes de la vitesse du moyen mouvement des ions par rap- 

 port an gaz ; o' est la résislivilé suivant Ox el O/, qui est bien plus grande <|ue sa 

 valeur normale p, valable suivant Oz. 



(-) J^'ordre de grandeur du résultai peut souvent être évalué facilement; mais un 

 calcul complet est d'autant plus malaisé que la résistivité n'est pas constante. 



