SÉANCE DU l4 OCTOBRE 1912. 685 



deux rencontres, quel que soit 0, si - est petit, ce que nous supposerons, 



excluant ainsi les champs très faibles. Ou peut remplacer r, et v., par la 

 valeur moyenne i',„ de r. 



L'effet des rencontres sera donc négligeable si ^0 est grand vis-à-vis 

 de c,„ ('), qui reste inférieure à la vitesse moyenne de l'ion, celle-ci étant 

 elle-même limitée par la condition que l'énergie cinétique moyenne de l'ion 

 soit égale à celle des molécules. 



Remarquons maintenant qu'en appelant x', y' les coordonnées de l'ion, 

 on peut écrire : 



,,. djc' dx dy' dy 



(o) inoy. — 7- = moy. -7-, mov. — ^ := niov. — f-> 



^ ' ■' dt ^ dt ~ dl - dt 



si les moyennes sont prises dans un intervalle T suffisamment grand, 

 car l'erreur commise ne peut dépasser -=r- 



En résumé, abstraction faite des rencontres, la pesanteur combinée avec 

 le champ magnétique uniforme imprime aux ions un moyen mouvement 

 qui est perpendiculaire à ces deux vecteurs, et dont le sens est opposé pour 

 les ions des deux sis:nes. Les rencontres avec les molécules annulent ce 

 mouvement quand le gaz est très dense, mais leur eil'et tend vers zéro à 

 mesure que la raréfaction du gaz fait croître coO sans limite. 



Ces mouvements de sens inverse des ions des deux signes constituent un 

 courant électrique, qui, pour un gaz raréfié et un champ suffisant, vaut 



donc ■n^''' par unité de section, 2/n étant la masse totale des ions des deux 



signes par unité de volume. 



Supposons maintenant que l'enveloppe isolante qui contient le gaz soit 

 un grand cylindre, dont les bases, normales à O^, sont garnies intérieu- 

 rement de plaques métalliques/? e\.p' . Le courant qui traverse chaque sec- 

 tion droite du cylindre fera accumuler des charges de signes opposés sur/> 

 et//, jusqu'à ce que le champ électrique ainsi créé puisse compenser l'action 

 qui nous occupe ('"). Si nous venons alors à relier ji et p' par un fil 



(') Il suffit en réalité que wS soit supérieur à quelques unités, mais nous n'avons 

 pas besoin ici de faire appel à cette proposition, moins aisée à établir. Nous sommes 

 du reste en droit d'attribuer à B des valeurs aussi grandes que nous le voudrons, 

 puisque l'ion ne tombe pas entre deux rencontres. 



(-) Cette compensation ne peut avoir lieu que grâce aux rencontres; eneflel, dans 

 leur intervalle, le déplacement du point G produit par le champ électrique est le 



