SÉANCE DU l/^ OCTOBRE 1912. 693 



C'est ce pôle qui se substitue en quelque sorte au pôle céleste relative- 

 ment au mouvement de l'élément a, abstraction faite de la déformation 

 pure. 



Pour H = o, le pôle apparent se trouve dans le méridien, et à une hau- 

 teur au-dessus de l'horizon égale à 



, , , sinâ cosQ 



(4) <p + e- - - "^ - 



'C0b(9 — S) 



Considérons maintenant un équatorial photographique; les clichés étant 

 obtenus à la manière habituelle, c'est-à-dire en siiUanl une étoile guide par 

 des mouvements continus de rappels en ascension droite et déclinaison. 

 Cette condition du « suivage » entraîne quelques conséquences importantes 

 et particulières. 



Supposons l'axe polaire instrumental dirigé vers un point quelconque du 

 ciel, d'angle horaire h et de distance polaire \ (X restant petit). Sur le 

 cliché les images se déplacent d'une manière continue au cours de la pose, 

 sauf celle de l'étoile guide. 



On passe d'une distribution des images à la distribution infiniment voi- 

 sine, par une rotation p' autour de l'image de l'étoile guide, suivie d'une 

 déformation pure. 



Celle-ci est invariante et indestructible, elle ne dépend pas de l'orientation 

 î/;5i/-Mwe/2?a/e et subsistera toujours. Quant à la rotation p' elle sera nulle, 

 pour une infinité d'orientations de Taxe polaire instrumental ; mais parmi 

 toutes les orientations possibles qui annulent p' il en existe une qui annule p', 

 non seulement à l'instant considéré, mais aussi aux instants voisins (^ ' ). 



Cette orientation idéale définira le pôle photographique correspondant à 

 l'élément a. L'angle horaire /; et la distance polaire X de ce pôle seront 



(') La splière célesle élanl supposée louvner autour d'un pôle V, et l'axe polaire 

 inslrunienlal dirigé vers un autre point Q; la rotation de déformation continue d'un 



élément de surface entourant une étoile E sera nulle, si l'angle sphérique PEQ, 

 variable lorsque E se déplace en vertu du mouvement diurne, passe par un maximum 

 ou un minimum pour la position actuelle de l'étoile E. Cette position étant donnée, 

 on trouve que le point Q doit être sur une certaine courbe C (intersection de la sphère 

 avec un cône du second degré de centre O), courbe qui passe par P, normale en ce 

 point à l'arc de grand cercle EP. Si maintenant P désigne le pôle apparent correspon- 

 dant à chaque position E sur la trajectoire décrite par l'étoile, les courbes C corres- 

 pondantes ont une enveloppe; le point où la courbe C touche son enveloppe est le 

 pôle photographique. 



