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la dislance I^jlo, est collimé par l'ensemble de L, et du miroii- jilaii /«' placé au 

 foyer |)iincipal de L... et revient finalement à son point tie iléparl. 



La mesure de la vitesse de la lumière s'ellectue donc sur le double de la dis- 

 lance F/«'. 



Lors([ue le diapason est mis en vibration, on voit sur l'écran F dans leipiel est 

 découpée la fente : 



1° Une bande lumineuse A/V, de plus grande intensité à chacune de ses extrémités, 

 c'est l'image étalée de la fente lumineuse projetée par le miroir m du diapason. 



2° Deux lignes a et a' d'intensité beaucoup plus faible, ce sont les images de la 

 fente produites par le rayon de retour. 



En effet, chaque fois que le diapason passe par sa position d'équilibie, 

 c'est-à-dire au moment où sa vitesse est la plus grande, un faisceau est 

 lancé par la fente F. Ce faisceau revient avec le relard qu'il a acquis en 

 parcourant deux fois la distance ¥m' , et rencontre alors le miroir rn dévié 

 tantôt à droite, tantôt à gauche de sa position d'équilibre. 



Or il est facile de voir qu'on peut écrire 



aa' . I 

 ^-s.na^-, 



d'où il est facile de tirer le retard /, connaissant (ta' cl AA' fournis par la 

 mesure directe, et T durée d'une oscillation complète du diapason. 



On peut dès maintenant calculer inversement ar/' en se donnant les autres 

 quantités : 



Soit par exemple Fm' = I S""", T = o%oo2, le retard / — .^ =o\oooi. 



tr i 7 7 7 dooooo ' 



Ceci conduit au rapport -j-j-, = sin i8° = o,'3i . 



Si l'on peut obtenir AA'= 20""", aa' serait de l'ordre de 6°'™. 



Peut-être pourrait-on photographier simultanément les deux images 

 (//»■. 2) et faire avec une grande précision la mesure du rapport sur le cliché 

 obtenu. 



L'expérience pourrait être réalisée au moyen d'un diapason électrique; 

 mais afin de ne pas perturber la loi du mouvement, le diapason D serait 

 entraîné éleclri(juement au moyen d'un autre diapason à l'unisson, 

 entretenu par le procédé ordinaire. 



