SÉANCE DU 'i XOVKMBHF. igi'-î. 907 



Traçons mainlenanl la paiabole P semblable à la préccdente, le centre 

 d'homothctic étanl l'orioinc et le rapport de similitude étant éi;al à ^ : ses 

 ordonnées représentent précisément les ell'ets Pelticr aux dilTérentes tem- 

 pératures de telle sorte que, si l'on envisage le couple fonctionnant entre les 

 températures T, et T., et si l'on désigne par Y,, Y.,, P, et P._, les ordonnées 

 correspondantes AiB,, AJJo, A,C, et AoC.., la force électromolricc est 

 représentée par la difl'érence entre A,l), et A Ji^,, l'ellet W'\i\ev rpsiif/aiit est 

 figuré par l'excès de A|C, sur AoC,; enfin, l'eflel Tbomson s'obtient eu 

 effectuant la différence entre les deux segments Bi^", et BA'.^ qui séparent 



les deux courbes pour les al)scisses T, et l\. V.n particulier, loiscpie la 



T 



moyenne de T, et T., est égale à — "> les points élant symétriques à droite et 



à gaucbe de K', les ordonnées sont égales de part et d'ai'trc de Taxe de la 

 parabole P et les effets Peltier se contrebalancent de telle sorte que les 

 eiï'ets Tbomson sont seuls efficaces. Lorsque la température moyenne est 

 égale à T„, c'est-à-dire au moment de l'inversion, la force éleclromotrice 

 est égale à zéro, car la résultante des effets Pellier est exactement annulée 

 par les ellets Thomson. Cette interprétation gi'a|)liique poiniet de discuter 

 les différent i cas et de prévoir eu outre le signe des dégagements de 

 cbaleur. 



ir. Pour cbaque couple tbermo-électrique dont on voudra calculer la 

 force éleclromotrice, il y a une parabole déterminée dont les éléments 

 dépendent des constantes m et T„ propres à ce couple. Toutefois on pourra 

 éviter de construire autant de courbes différentes qu'on aura découplés à 

 envisager et l'on pourra se borner à tracer une seule de ces paraboles ou à 

 utiliser une seule Table numérique. En effet cbacune de ces paraboles est 

 entièrement déterminée ici par son sommet dont les deux coordonnées 



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