9o8 ACADÉMIE DES SCŒ.NCKS. 



sont T„ el -; une iiiilre de ces p;ii'aljûles, égalemcnl déleiiiiiiiiM' par son 



sommol fT|, et —]y ponrra êlvc confondue avec la pieniicrc si. [)onr la 



tracer, on adopte des échelles convenables pour les abscisses et pour les 

 ordonnées, c'est-à-dire si l'on réduit ces abscisses et ces ordonnées respec- 

 tivement dans des rapports éyaux à rp et — ttt^i ce qui signifie encore qu'il 

 suffît d'évaluer les températures en fractions île la température neutre et 



'V- 



la force électromolrice en fractions de la force éleclromolrice maximum — ^ 



2 



pour avoir une équation réduilc et obtenir un énoncé analogue au ibéorème 

 des états correspondants. On peut s'en assurer directement en divisant les 



deux mendjrcs de l'équation (i) par -7—^; on obtient 



E 



m 



E /T, T,\ / T. + T, \ 



2 



et, en [)ienant les nouvelles variables réduites i el 0, 



rpii est uni([iie [)Our l(3us ces couples. D'où l'énoncé : 



l'un/- i/rs tempérai lires corrcspuiKidiilcs, les forces l'ieciroinolriccs sont cor- 

 respondantes. 



A des lernpcratiircs correspondantes, les poin-oiis lliernio-cleclriques sont 

 c()/resj)onda/its, ai/isi (pie les râleurs des effets l'ellier et des effets Thomson. 



Ces tliéorémes qui ri'sidlenl, non pas de la formi' parliculière de l'é(pia- 

 tion (i), mais de ce l'ait que cette formule contient seulement deux con- 

 stantes ( ' ), permettent d'obtenir une Table numérique unique qui facilite le 

 calcul des forces électromotrices el de la part qui revient aux ed'els Peltier 

 et Thomson dans les différents cas. 



Le Mémoire in extenso qui sera publié ailleurs contient une telle Table 

 avec des exemples numériques. 



(') ('oiiijiles rendus, t. IIG, p. i3."). 



