SÉANCE DU l8 NOVEMBRE 1912. 



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XOY par l'un des corps C. Soient, lors du repos, (^ — x)„, r]„, r„ les com- 

 posantes et le module du vecteur MC, où M est le point occupé pary„, 

 'j/(r,|) le potentiel. Posons 



(0 



'■o|{''o) — ?('""), 



les composantes (réelles et apparentes) sont 



^0 — Tî (^ — •*)i) 



f^ 9 ( /•„ ) _ ? ( /'o ) 



Y - ''''' r 



1 — ~ '0 





Passons au cas du mouvement. Tenons compte du changement apporté à 

 la densité et de la contraction longitudinale imposée au curseur par la 

 translation. Sa dimension suivant OX est /„v^i —X*. La charge libérée 

 n'est plus que (]„{i — X-). 



D'autre part, le dispositif décrit réalise le cas de charges disparaissant 

 d'un lieu pour apparaître au lieu voisin, sans qu'elles aient une vitesse 

 effective, ce qui serait d'une réalisation impossible si l'on en considérait 

 une seule. Nous aurons alors la l'oicr exercée par l'une d'elles au moyen du 

 potentiel scalaire seul. D'après des formules établies antérieurement ('), et 

 en tenant compte de (1), on a les composantes 





(H) 9{K) 



7o 



/. 



do{\\) 







dW 



avec 



(2) 



\\,frzrTi^^r,^^i(i. 



Soient X,, Y^, les composantes apparentes pour Ou. On sait que 



Prenons /•„ et R pour variables indépendantes; remplaçons (^ — x-)„ par sa 

 valeur tirée de (2) et écrivons que les valeurs apparentes sont les mêmes 

 dans les deux cas, c'est-à-dire X„= X!,, Y„= Y,,. Cela donne les deux équa- 



(') Congrès de Bruxelles (seplenibre 1910), p. 206. 



