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faraud, au plus liant, qui est. le plus petit, la pression du gaz refoulé dans le ballon 

 croit sensiblement en piogression arithmétique. L'appareil ne comporte que deux, robi- 

 nets, l'un |)oui- l'introduclion, 1 autre pour l'extraction du gaz. 5''°'' à ô""' de gaz, mesurés 

 sous la pression iilniosphérique, suffisent pour opérer dans un large intervalle où le 

 champ critique efficace f est relié à la pression/» par une formule linéaire : 



(i) j = A + B/>. 



Les expériences oui porté sur divers échantillons de néon, d'hélium, 

 d'argon, ainsi que sur lliydrogène et l'air. Elles ont permis de relier les 

 valeurs de B (cohésion diélectrique apparente) fournies par l'appareil, aux 

 valeurs correspondantes de la cohésion diélectrique vraie h, par la formule 

 empirique 



(2) 8 = 1,165^-1-6 



applicable de h =^ ~ (cohésion du néon le moins impur employé dans ces 

 expériences) à .'\\Ç) (cohésion de l'air). 



Nous avons donc réussi à réduire dans le rapport de i à 4° ou 5o la 

 masse de gaz nécessaire aux expériences et l'on peut dire que le problème 

 posé est résolu pratiquement, de manière qu'on puisse suivre les diverses 

 phases de la purification d'un gaz rare, ou même fixer grossièrement les 

 proportions des composants d'un mélange de deux gaz connus. Mais 

 il faut se garder d'attribuer trop d'importance aux formules empiriques 

 auxquelles nous sommes arrivés. 



Le problème général qu'il s'agirait d'étudier consisterait à chercher la 

 valeur du champ extérieur y susceptible de produire une illumination 

 visible au sein d'une masse de gaz de forme et de dimensions déterminées et 

 à une pression connue, contenue dans une enveloppe formée d'un diélec- 

 trique plus ou moins imparfait d'épaisseur donnée. L'expérience nous a 

 seulement conduits aux conclusions suivantes : 



Pourvu que le volume de la tuasse gazeuse ne soit pas trop petit et à partir 

 d'une pression /j assez grande, le champ y est praliqueiuent représenté par 

 une fonction linéaire de la pression. Les deux constantes A et B, entrant 

 dans l'expression de cette fonction linéaire, peuvent, a priori, dépendre de 

 la nature du gaz et aussi de la forme, de l'épaisseur et des propriétés diélec- 

 triques de la paroi. 



C'est seulement dans le cas de couches gazeuses très étendues en largeur 

 et en épaisseur que la constante B, qui se confond alors avec la cohésion 

 vraie b, devient une constante spécifique du gaz, très sensiblement indé- 

 pendante de tout autre élément. 



