1236 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Dans «ne prochaine Note, on montrera quelles sont les conséquences que 

 l'on peut tirer de cette variation thermique quant à la constitution de l'eau. 

 Nous adopterons 



y^ r= — o, 7193. io~' à 20°, 



avec un coefficient de température 



« ^ H- 0,0001 3 

 dans le voisinage de 20°. 



Ce résultat s'accorde bien avec les mesures très soignées de M. Sève, qui 

 donne j(_ = — o, ^25.io~° à 11°. En refaisant, en effet, ses calculs avec 

 notre coefficient de température, et en ne négligeant pas la poussée de l'air, 

 on trouve : 



X- 

 Première méthode de M. Sève — 0,72 1 1 . 107^ à 20° 



Deuxième mélliode de M. Sève — 0,7171.10"^ à 20" 



II. Oxygène. — On obtient le coefficient d'aimantation de l'oxygène en 

 mesurant la dénivellation magnétique de l'eau successivement sous l'hydro- 

 gène et sous l'oxygène. La présence de l'oxygène l'augmente de 18 pour 

 100 de sa valeur sous l'hydrogène. Toutes corrections faites, nous avons 

 trouvé, pour l'oxygène pur et sec à 760""" et à 20°, la susceptibilité rapportée 



à l'unité de volume 



A- ■= -+- o, 14073. io~^. 



Il en résulte pour l'air, dans les mêmes conditions, 



/<■= + 0,029/41 .10"* 



et pour l'unilé de masse d'oxygène 



X = -h 1 ,0568.10""'. 



En admettant, comme l'exige la chaleur spécifique, que les deux atomes 

 de la molécule .d'oxygène forment un système rigide, et en calculant le 

 moment de la molécule, on trouve 



n = 7,007 magiièlons par atome, 



le niagnéton ii23,5 étant la partie aliquote commune des moments ato- 

 miques du fer et du nickel, observés dans l'hydrogène licjuide. Ce nombre 

 est entier au degré de précision des expériences. 



Si, au contraire, on suppose les deux atomes de la molécule reliés l'un à 

 l'autre par une articulation, on trouve « = 9,90 paratoiue. Ce nombre 



