SÉANCE DU 9 DÉCEMBRE I912. 12^7 



Soit din la quantité de vapeur d'eau qui s'évapore dans le temps dt, et 

 soit K une constante 



(i) dm^^KSm dt. 



Nous pouvons appliquer la même loi à la surface s. Soit d\k la quantité 

 de vapeur d'eau émise par cette surface pendant le temps dt 



(2) ' diJ.— Ks{V ~r.)dt. 



fjcs valeurs - el ra dépendent de l'épaisseur p de la couche effleuric La 

 quantité de vapeur dn qui, pendant le temps dt, traverse une surface paral- 

 lèle aux surfaces S et s, comprise entre elles mais très voisine de S est, con- 

 formément à la théorie de la diffusion : 



(3) c/n = />S'-^ d/. 



lia 



Pendant le même temps, la couche de tension - reçoit de la surface saine 

 du cristal la quantité de vapeur d'eau d[j.. En supposant que la tension varie 

 d'une manière continue de la valeur P à la valeur -, on aura de même 



(4) cii^^fu'^^di. 



D'autre part, du. est proportionnel au volume qui s'ofileurit pcndaiiL le 

 temps d/ 



(5) niJ.-=ysdo. 



Enfin f/d est évidemment proporlionncl à la différence entre la quantité 

 de vapeur deau que reçoit la surface S des couches sous-jacentes et celle 

 qu'elle abandonne dans l'atmosphère : 



( 6 ) drs = a [ f^/i — dm ] . 



Si, entre ces six équations, nous éliminons les variables nr, t:, p, ix, 11 qui ne 

 sont pas accessibles aux mesures, nous obtiendrons entre /« et / une relation 

 qui pourra être soumise au contrôle de l'expérience. 



En désignant par 6 le temps total nécessaire à l'efflorescence, et par /«o la 

 perte de matière correspondante, on obtient en posant 



KSP p 



9''( P -h- . ) 



-hi = A, 



Log («((,— "'() = Logfl + A Log(^ — <), 

 C. R , 1912, 2' Semestre. (T. '.jî, N" 24 ) 



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