SÉANCE DU 3o DÉCEMBRE I912. 1609 



J'ai cependant observé celle polarisation incomplète dans deux cas : dans le premier 

 elle provenait de la réllexion totale à l'intérieur d'un prisme qui servait à rendre 

 verticale l'image du tube disposé horizontalement ; dans le deuxième, elle provenait 

 de la réflexion de la lumière sur la face postérieure du capillaire que j'avais argentée 

 pour augmenter l'intensité de la lumière utilisée. 



Au point de vue quantitatif, c'est l'incertitude sur la valeur du champ 

 qui, à première vue, peut le plus facilement expliquer le désaccord. A la 

 vérité, dans les conditions où j'opérais, entre pièces polaires percées, le 

 champ n'est pas uniforme. Il est cependant possible d'éviter les difficultés 

 qui proviennent de ce fait, en mesurant le chaimp par comparaison avec le 

 phénomène de Zeeman dans des raies qui peuvent servir d'étalons. Une 

 étincelle de self-induction entre électrodes de zinc était placée dans le 

 champ de façon que son image soit projetée sur la fente du collimateur de la 

 même façon que le tube de Geissler. La mesure du phénomène de Zeeman 

 sur la raie 4680 donne la valeur du champ pour le point même qui cor- 

 respond au phénomène de Zeeman produit sur le spectre étudié. D'ailleurs, 

 pour tenir compte de l'incertitude qui peut régner sur la position vraie de 

 ce point à cause des variations accidentelles du diamètre intérieur du capil- 

 laire dans les différents tubes employés, et à cause de la difficulté qu'il y a 

 à placer l'étincelle exactement à la même hauteur que l'intérieur du capil- 

 laire, j'ai fait une série d'épreuves sur le zinc en disposant l'étincelle à 

 différents niveaux sur l'axe qui passe par le centre de l'entrefer perpendi- 

 culairement à la direction de l'axe des noyaux de l'électro-aimant. Les 

 valeurs du champ correspondant aux limites extrêmes entre lesquelles 

 pouvaient varier les positions de la partie utilisée du capillaire varient 

 seulement entre 2/1 3o8 et 2/1 4 18 gauss pour un courant de 35 ampères. 



D'ailleurs, sur plusieurs clichés, en même temps que les raies du gaz 

 étudié, j'ai obtenu les raies du mercure ^o/\6 et 4358, qui peuvent aussi 

 servir d'étalons et qui, étant produites en même temps et dans les mêmes 

 conditions que les raies à étudier, offrent encore plus de sécurité. J'ai pris 

 la moyenne entre 17 valeurs obtenues, soit à partir des raies du zinc, soit 

 à partir des raies du mercure : la valeur adoptée finalement est 24i22gauss, 

 les valeurs minima et maxima étant 23 226 et 24 (Joo gauss. Ces écarts sont 

 de beaucoup inférieurs à ceux qui seraient nécessaires pour retrouver les 

 valeurs données par MM. Paschen et Back pour n^ à partir des séparations 

 que j'ai mesurées. D'autre part, en admettant la valeur du champ que je 

 donne ici, il faudrait, pour que mes mesures donnent la valeur de j^ji de 



