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théoriquement illimilée; cette déformation ou bien (suivant le signe de doi) 

 réduirait à zéro la puissance du moteur, ou bien la laisserait augmenter 

 jusqu'à son extrême limite. On conçoit dès lors qu'un tel régulateur 

 réagisse avec la plus grande énergie contre les moindres écarts au régime 

 normal. 



Sur ce principe est basé le régulateur rotatif à ailettes de Foucault. La 

 résistance variable de l'air sur les ailettes est sous la dépendance du régula- 

 teur; par l'effet de ce dernier elle équilibre à chaque instant, avec les 

 résistances variables de frottement, la puissance plus ou moins constante 

 du moteur. 



Je me propose, dans cette Note, de faire connaître un système de régula- 

 teur qui, bien que basé sur un principe analogue, est d'une construction 

 aussi simple et d'une précision plus grande. De plus il peut être réglé 

 facilement, mêmi' en mirche, pour toutes les vitesses, ce qui en permet 

 l'application dans les mouvements de micromètres enregistreurs pour les 

 lunettes méridiennes et aussi dans les mouvements à vitesses peu variables 

 des équatoriaux. 



Soit OXX' l'ave de rolalion enlraînant le système ACDOEFB représenté sur la 

 figure I ; le collier O est invari;il)ieiiienl fi\é sur l'axe, les colliers A et B peuvent 

 glisser à frottement doux le long du même axe. Les tiges CO, OE forment une même 

 pièce coudée à angle droit en O où elle est articulée au collier fixe O. Du reste, la 

 pièce invariable COE pourrait avoir une forme dilTérerite; il suffit que l'angle COE 

 soit droit. La pièce DOF est symétrique de COE. iNous désignons p;ir G, G,, G,, Gj 

 les centres de gravité des pièces AP (y compris le poids P), CO, OE, EB; par.M, m, 

 jjL, V leurs masses. Les dimensions sont inscrites sur la figure i. Enfin c désigne la masse 

 du collier A. 



Su|)pos(ins le système animé d'une vitesse uniforme de rotation to. Calculons la force 

 verticale R (appliquée de bas en haut) qui doit s'exercer sur le collier B, pour équili- 

 brer les forces centrifuges et la pesanteur agissant sur le système considéré. 



En appliquant le principe des vitesses virtuelles, on obtient immédiatement, en 

 désignant par x la distance OB, 



R = a,- ^p X 



[ fi /■ -h V ( î /. — 5)] X \M{i l ~ p] + mq -\- T.il'] 



Déterminons les éléments des pièces de manière que les deux derniers termes soient 

 nuls, c'est-à-dire 



(i) p = il 



(2) r:^- 



M 



1(2! — s) 



