SÉANCE DU 9 JANVIER IQII. 79 



En appliquant ce calcul à une aile d'hélice normale à angle d'attaque 

 constant et à largeur constante, nous pourrons obtenir le rapport des pous- 

 sées totales en nous servant de la méthode de sommation employée par 

 M. Drzewiecki. Nous poserons ainsi 



en donnant à /• successivement les valeurs i, ri, 3, ..., 12 modules. En effec- 

 tuant ce calcul pour des hélices à angle d'attaque de 2°, 6° et 1 2", on trouve 

 le Tableau suivant : 



Il = 4. 5. 1;. 7. S. 0. 10. 11. l-'. 



«=2" 1,^4 i,4f> 1,56 1,61 i,()3 1,63 1,63 1,62 1,61 



«=6° 1,001 i,o3 1,1 3 1,20 1,25 1,28 1,^*9 1 ,3o i,3o 



a HT 1 2° o , 8.J o , 8 '( o , 83 0,83 o , 85 0,88 o , g i 0,9^ o , 96 



où n représente le nombre de modules contenu dans le rayon de Thélice 

 considérée. Les chiffres du Tableau indiquent le rapport de la poussée au 

 point fixe à la poussée en marche pour chacune de ces hélices dans le cas du 

 couple moteur constant. Si ce dernier n'était pas le même au point fixe et en 

 marche, il y aurait lieu de multiplier les chiffres de ce Tableau par le rapport 

 des couples pour arriver au rapport réel. 



Ceci montre bien qu'on peut avoir avec différentes hélices au point fixe 

 des poussées supérieures, égales ou inférieures à celles prévues pour la 

 marche. 



MAGNÉTISME. — Sur une propriété nouvelle de la molécule magnétique. 

 Note de M. Piekhe Weiss, présentée par M. J. \ ioUe. 



La théorie du champ moléculaire apprend, et l'expérience vérifie, qo^au- 

 dessus du point de disparition du magnétisme fort, ou point de Curie, 

 l'inverse du coefficient d'aimantation spécifique varie linéairenient avec 

 l'ejùcès de ia température sur celle de ce point. On peut déduire du coeffi- 

 cient angulaire de cette droite, qui n'est autre que l'inverse de la constante 

 de Curie, la grandeur de l'aimantation spécifique à saturation au zéro 

 absolu. Celle-ci est le moment magnétique de la molécule, à un facteur 

 près qui est conou quand on connaît le nombre de degrés de liberté de 

 rotation de la molécule. Et ce dernier nombre ne peut être, pour les molé- 

 cules peu compliquées des ferromagnétiques, qu'un entier très simple. 



