SÉANCE DU a3 JANVIER I911. 181 



Je me placerai ici dans les mêmes conditions. 



I. Soient : p la densité (constante) du liquide; p la pression hydrodyna- 

 mique ;/;„ la pression hydrostatique; V la valeur absolue de la vitesse dans 

 un point quelconque; a l'angle formé avec la direction du jet par la direction 

 (asymptotique) des filets liquides en amont de l'orifice ; soient : V = c, leur 

 vitesse (également asymptotique), et O, la section correspondante du vase; 

 soient encore ^^^^^':. et ù. les éléments analogues du jet à une distance 

 suffisamment grande de Forifice. 



Le débit étant le même en amont et en aval, ou a évidemment 



Soient enfin : dvs un élément de paroi tr;; n la normale (vecteur unitaire) à 

 f/cî dirigée vers l'extérieur du vase. 



Désignons par R (vecteur) l'action dynamique : différence entre la 

 résultante des forces effectivement exercées sur le vase, et celle qu'on aurait 

 cœten's parihus dans le cas statique. On a 



R — / {p—p^)nd-m. 



D'autre part, les forces de masse étant nulles, les équations de l'Hydro- 

 dynamique donnent 



ou bien, si l'on pose 



p—Po~ -p'K' — V'-). 

 Nous aurons jiar suite 



R=:ior.° Ai — \'-)n(/T^; 



d'oùl^cn prenant la direction du jet pour axe des abscisses, et en posant 



z = .T -h iv) 



A = R.rH-<R^. = —-^pi1i / (i — \ •-)(/;. 



Un artifice dont s'est déjà servi M. Levi-Cività (') permet d'exprimer 



(') Loc. cil., p. 20-21 . 



C. R., 191 1, I" Semestre. (T. 152, IN' 4.) ^4 



