SÉANCE DU l'i JANVIER 19II. l85 



quels les résultats, obtenus avec une uième intensité du champ magnétique, 

 ne sont pas les mêmes : 



Axe oplique parallèle au champ, viliialion ordinaire normale au cliaiu|) : 1" obser- 

 vation longiluiiinale; î" observation transversale. 



Les chiffres indiquant les écarts des composantes des bandes du rubis 

 (à — Kjo") sont notablement différents, et même les dissymétries de posi- 

 tions sont eu des sens opposés pour la bande 693'*'^,2. 



Je cite encore les cas suivants : 



Axe normal au champ, vibration ordinaire normale au champ : i" observation lon- 

 gitudinale; 2" observation transversale. 



Pour la bande 6911^!^, H, les auteurs indiquent, dans l'observation longi- 

 tudinale, un quadruplct beaucoup plus dissymétrique que dans l'observa- 

 tion transvei'sale. 



Ayant remarqué ces résultats, j'ai observé les modifications des bandes 

 du rul)is avec diverses lames de i""" à 2""" d'épaisseur, très habilement 

 taillées par M. Ivan Werlein, les unes parallèlement, les autres normale- 

 ment à l'axe optique. Pour comparer les observations, on tourne l'électro- 

 aimant de 90° sans changer les pôles; on remplace une lame parallèle à 

 l'axe par une lame normale (ou inversement), et, comme ces lames sont 

 petites, on peut toujours les placer au même endroit à égale distance des 

 pôles et dans l'axe du centre de ces pôles; on obtient ainsi le même champ 

 dans les deux observations. On oriente alors la lame de façon que l'axe 

 optique se trouve, suivant le cas envisagé, soit parallèle, soit normal aux 

 lignes de force. 



Si les réglages sont exacts, on //Dbsen'e (iiicuiie différence entre l'effel 

 Ion giludinal et l'effet transversal. 



Les anomalies obtenues proviennent d'uu défaut d'orientation des 

 cristaux; pour s'en convaincre, il suffit de tourner la lame cristalline dans 

 le champ magnétique : on voit les composantes changer de position et 

 d'intensité et l'on retrouve, pour certaines positions obliques du cristal, les 

 descriptions données par MM. du Hois et Elias. 



Il reste à ajouter quelques remarques. J'ai montré précédemment que si 

 une bande occupe sensiblement la même place dans deux spectres princi- 

 paux, les écarts des composantes sont, en général, peu différents pour les 

 deux vibrations principales situées dans un même plan normal aux lignes 

 de force. Ce résultat se rapportait à des doublets; il s'étend aux quadru- 



