SÉANCE DU 23 JANVIER 1911. igS 



tube. Or les phénomènes qu'il présente sont, de tous points, semblables à ceux que 

 j'ai signalés précédemment avec les tubes à cvlindre anodique ouvert et à une ou deux 

 cathodes : avec un champ magnétique modéré on retrouve le phénomène de M. Gouy 

 et la position privilégiée; avec un champ plus fort, on peut observer le phénomène 

 inverse. Il y a donc, ici encore, un champ magnétique optimum, en conformité avec 

 la théorie classique. 



2° On prend pour anode un anneau circulaire et l'on place dans le plan de l'anneau 

 et au voisinage du centre les deux extrémités d'un fil de platine recourbé et entouré 

 de verre sauf aux deux bouts. Ce fil de platine sert de cathode, et, grâce à la dispo- 

 sition indiquée, on réalise deux cathodes à peu prés ponctuelles placées dans le plan 

 du cercle anodique et près du centre. Le champ magnétique est orienté parallèlement 

 au plan du cercle et au diamètre qui contient les deux cathodes; on se place donc 

 à dessein dans le cas où l'action intercalhodique doit être très marquée. Or, si les 

 conditions expérimenlales sont convenables, on constate une élévation, du potentiel 

 de décharge dans le cliamp magnétique. Par exemple, un champ magnétique de 

 i4oo gauss environ éteint la décharge qui passait sous 6^5 volts. Cette expérience 

 montre que la règle de l'action intercathodique n'est pas toujours applicable. 

 J'ajoute que l'ensemble des phénomènes observés avec le tube précédent, ainsi que 

 ceu.x qu'on observe avec un tube analogue mais à une seule cathode ponctuelle placée 

 >au centre du cercle anodique, est en complet accord avec la théorie classique. 



3" Utilisant le tube à anode cvlindrique et à cathode axiale dont j'ai parlé dans 

 mon précédent travail, j'ai construit la courbe de variation du potentiel explosif en 

 fonction du champ magnétique, ce dernier étant en position privilégiée, c'est-à-dire 

 parallèle à la cathode. Cette courbe est exactement semblable à celle qu'on obtient, 

 en l'absence de champ magnétique, avec un tube à électrodes mobiles, si l'on écarte 

 progressivement les électrodes. Elle passe par un minimum pour lequel l'ordonnée de 

 la courbe est de 34o volts environ, c'est-à-dire égal au potentiel minimum dans l'air. 

 Ce résultat confirme et précise ce que j'ai dit sur l'existence du champ magnétique 

 optimum. Il est encore en accord complet avec la théorie. 



En résuiné(' ), la théoiie moderne de la décharge disruptive parait, dans 

 les cas malheureusement trop peu nombreux oii les calculs sont possibles, 

 en accord complet avec les faits observés. Au contraire, la règle de l'action 

 intercathodique de M. Gouy semble, au moins dans certains cas, se trouver 

 en défaut. Peut-être conviendrait-il donc pour Tinstant de s'en tenir au 

 point de vue ordinaire. 



(') J'indique ici que, si j'ai renoncé à utiliser les cathodes filiformes ou lamellaires 

 parallèles à l'axe du cylindre anodique et recommandées par M. Gouy pour éviter 

 l'action intercatliodique, c'est que la disposition des deux champs est trop compliquée 

 dans ce cas pour permettre le calcul. J'ajoute que la seconde règle de M. Gouy 

 (influence de la longueur du faisceau magnétocathodique ) est peut-être assez facile à 

 ramener, elle aussi, aux idées classiques. J'espère revenir sur ce point. 



