SÉANCE DU 6 FÉVRIER 1911. 3o3 



poursuivre ces recherches avec la chambre prismatique fixée à l'équalorial 

 de 8 pouces. Les poses ont varié de i heure et demie à 3 heures, et deux 

 clichés ont été obtenus sur plaques panchromatiques. Ils ont permis de 

 constater les nouveaux résultats suivants : 



Les raies biillanles et très larg;es de l'hydrogène signalées dans la Note précédente 

 se divisent en deux composantes : l'une plus brillante, déviée d'environ 7 angstrôms 

 vers le louge, et l'autre d'environ 16 angslriims veis le violet. Une raie sombre et 

 peut-être double existe du côté violet de Hy. 



En outre des raies de l'hvdrogène on tlisliiigue encore trois bandes brillantes dans 

 le jaune dont les milieux se trouvent vers 1 = 587, ^ (probablement l'hélium. .'>87,6), 

 A = 575,4 et X = 567, 5. 



Dans le vert une large bande s'étend sur une longueur d'une trentaine d'angstroms, 

 dont le milieu est situé vers X = 5oo. 11 y a aussi une raie brillante à ^ = 49^, 7. 



Une large bande vers X= 465, déjà signalée dans la Note précédente, se montre 

 formée de deux composantes internes vers 1 = 462 et >, = 466, et d'une troisième plus 

 faible vers 1 = 470. 



On dislingue encore, mais moins netleraenl, des raies brillantes vers )i = 437,4 

 et X = 458,3. 



Enfin le spectre continu de l'étoile présente des renfoicemenls et des alTaiblissements 

 marqués, dus peut-être à des raies ou bandes f|ue l'instrument n'a pas permis de 

 sépiirer. Il y a, en particulier, des renforcements marqués aux environs de X = 420 

 et X = 445. 



Ajoutons qu'étant donnée la grande largeur et la diffusion des raies 

 brillantes de cette étoile, les longueurs d'onde indiquées ne peuvent être 

 qu'approximatives. 



Il est douteux que cette étoile présente les raies des nébuleuses ; la large 

 bande qui s'étend vers \ = 5oo étant la seule qui pourrait être identifiée 

 avec une des raies des nébuleuses (000,7) ^^'^ '^^^'P étendue piiur permeltre 

 de trancher la question. 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Sur le mouvement discontinu d'un fluide dans 

 un canal renfermant un obstacle. Note de M. Henri Villat, présentée 

 par M. Emile Picard. 



J'indique ici la détermination générale du mouvement plan permanent 

 d'un fluide dans un canal recliligne indéfini, où l'on suppose qu'un obstacle 

 donné soit imtnergé. Nous admettrons qu'à l'arrière de l'obstacle solide, il 

 existe un sillage fluide faisant corps avec lui, et qu'à l'infini du même côté, 

 la vitesse du fluide qui coule soit égale à 1 . 



Soient : O le point du profd de l'obstacle, 011 le courant se divise ; Ox, 



