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Au lieu de réfléchir sur l'état moléculaire de la matière électrique ('), il 

 m'a semblé d'abord plus simple de trouver les termes additifs qu'il faut 

 ajouter dans la formule (è) pour la matière électrique. Ces termes doivent 

 être tels qu'on revient à la mécanique ordinaire, c'est-à-dire à la for- 

 mule ( b) pour des mouvements ordinaires. De cette manière on ne quitte 

 pas le sol ferme de la mécanique classicpie. Je suis arrivé aux hypothèses 

 suivantes : 



I. Hypothèse des vibrations électromagnétiques. — Les vitesses (méca- 

 niques) d'un champ électromagjnétique ont la forme 



. t . t 



(i) H = Wo-t-;/, ..., « — «, cos — 27: -h «2 sin = 2Tr, ..., 



T étant une durée extrêmement petite, «„, Uy, u^, ... remplissant les con- 

 ditions que les expressions 



c?«o rfu, rfWj 



^rfT' *1F' ^W ■■•' 

 sont evtréinement petites en comparaison avec ;/„, ?<,, a.,., .... 



II. La formule du principe de d'Alembert pour la matière électrique 

 (considérée comme improprement continue) doit s'écrire 



(2) / \ l [J. -j- d- + -1 j iJ.iit/,,(iw — 2Mo/ lJ-u,,dM\ oj: -i-. . . =0 (^), 



où je désigne par il la surface d'un élément d- et par ii~, l'expression 



«v= u cos(vj;) -(- (' cos{vj') ■+- (VC()s(v^), 



les V représentant les normales intérieures de Q. 



(') Comme j'ai l'ait nulrefois (Ei/ie Théorie der Grcnitalion und der eleklrischen 

 fiischeiniingen auf (inindlnge der Ih'drodynamik, Berlin. 1896-1898). 

 (*) (^iiand les diialalioiis scuit milles, on peut écrire 



/ [ fjt —T- dz -j~ 2 I jj. M«v dw ] ô.r -t- . . . =0, 



d'oij l'on peut se lornier iiiie inliiilion de l'Iiypolhèie II comme énonçant une réflexion 

 lolale des vibrations u, c, tr aux parois des éléments de la matière électrique. 



