3l2 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



courbure des lignes de flux de l'éther vis-à-vis de -^ )■ Dans ces conditions, 



la valeur (2) de r s'applique à la surface S d'un circuit vertical orienté 

 est-ouest. 



De midi à minuit, le sens de propagation de chaque ondulation se trouve 

 retourné dans l'espace, la variation ix delà différence de phase s'intervertit 

 et les franges d'interférence doivent se déplacer de l\:r rangs. 



Au cours d'observations que je décrirai ailleurs, j'ai constaté que la 

 position de la frange centrale de mon interféromètre à faisceaux inverses 

 (/oc. cit., p. 1676) ne dépendait pas de l'heure. La précision des pointés a 

 permis de déterminer une limite supérieure de x correspondant à x^o ^^ 

 longueur d'onde pour un circuit de 3o"' de contour, incliné sur l'horizon; 

 de projection verticale 20'"'. D'après la formule (2), h on -^ admet alors la 



limite supérieure -j^ de radian par seconde. C'est dire que, pour une 

 ascension verticale de i'"; la vitesse relative v n'augmente même pas de la 



fraction ~ io~' de la vitesse (>„ de la Terre. 



En reprenant la théorie de l'aberration des étoiles (Comptes rendus, 1905, 

 loc. cit.) dans l'hypothèse d'un entraînement de l'éther près du sol, on voit 

 aisément qu'elle subsiste, à condition de définir l'aberration par la vitesse 

 relative c du globe et de l'éther au lieu d'observation. Comme la valeur de 

 la vitesse v,, de la Terre fait retrouver la valeur observée de l'aberration, 

 à l'approximation de ~^, c'est que la vitesse d'entraînement (('„ — c) près 

 du sol admet •j^P'p comme limite supérieure. Le résultat de mes observations 

 complète le pfécédent. De plus, il montre qu'il faut réduire beaucoup la 

 limite supérieure de la vitesse d'entraînement (v — t>„) si l'on ne veut pas 

 admettre que celle vitesse soit encore notable à de grandes altitudes. 



4. Effet tourhillonnaire optique angulaire. — Soient deux lunettes dirigées 

 l'une vers l'autre à une grande distance mutuelle D. Sur l'aire (D ./) de la 

 section (diamètre /) du long faisceau lumineux qui sépare les lunettes, 



l'eflél tourbillonnaire produit le retard AT ou ^D./ entre les deux vibra- 



lions élémentaires propagées suivant les bords opposés du faisceau. Pour 

 que le synchronisme focal soit rétabli, l'image du foyer d'une lunette au 

 foyer de l'autre doit être déviée d'un angle £ tel que l'avance géométrique 

 correspondante il compense justement le retard géométrique VoAT. On en 

 déduit aisément que si la lunette L^ est exactement pointée sur la lunette L,, 



celle-ci est dépointée, par rapport à Lj, de l'angle 2£ ou -r^ — 



