582 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



caractérisée par un vecteur (X, [jl, v) et une quantité t tels que 



Il résulte alors de (3) que les variations des dérivées de p, de et de a, 

 p, y sont, en posant aX -f- (iSpi + yv = 2aX, données par les formules 



(4) 





Cela posé, les équations (i) conduisent aux relations 



(v-?)<,„.,.,..^,„[x«»(f.f)-p^.]=o, 

 d'où l'on déduit, en multipliant par a, j3, y et ajoutant, 

 (6) 2a).(j-+^j-^^r = o, 



et, par comparaison avec les précédentes, 



0N 



(7) (v^ - -) [(^. F. ^) - («1 (3, y ):sa] = o. 



I. Supposons d'abord SaX^o. Si K est ^o (fil bon conducteur), 

 (2) montre que t = o ; la discontinuité est donc au moins d'ordre n pour T. 

 L'équation (6) se réduit à 



dp 



formule analogue à celle de Newton pour les fluides. Si K = o (fil mauvais 

 conducteur), on déduit de (2) 



v(. ■•' '^ 





cEpo d'I 

 de sorte que si l'on a V :^ o, l'équation (6) devient 



V^-h-r ^ =0 OU bien V' 4- -5 =0, 



dp chp* \àT / dp c 



