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giiic d'abord par lui comme forme de bàlonnels magnétiques et non 

 magnétiques, juxtaposés en ligne droite, peut être réalisé de diverses 

 façons. Ritz se représentait volontiers (') les bâtonnets magnétiques comme 

 fournis par des solides de révolution chargés d'électricité à la surface et 

 animés d'un mouvement rapide de rotation autour de leur axe. 11 s'était 

 rendu compte en particulier, que pour des solides de révolution quelcomjues 

 on peut trouver une distribution superficielle d'électricité qui les rend 

 é([uivalenls à des systèmes de deux pôles magnétiques situés sur l'axe. 

 Lorsque les pôles magnétiques se rapprochent de la surface, la densité 

 électrique augmente indéfiniment dans leur voisinage et les surfaces portant 

 l'électricité deviennent pratiquement équivalentes à des charges ponctuelles. 

 Ces solides sont alternativement positifs et négatifs et doués de rotation de 

 sens contraire. Ils sont fixés les uns aux autres, en chaîne linéaire, par leur 

 attraction électrostatique. Il avait pensé que les bâtonnets non magnétiques, 

 exigés eux aussi par la théorie des spectres de lignes en série, pourraient 

 être des corps électrisés de même espèce mais dépourvus de rotation, puis, 

 faisant un pas de plus, que l'électron vibrant et le pôle électrique libre à 

 l'extrémité de la file des bâtonnets seraient une seule et même chose. 



Supposons que, supprimant les bâtonnets non magnétiques, on considère 

 une file de bâtonnets magnétiques. On peut admettre que, lorsqu'elle est 

 soumise à une tension, elle possède la propriété de prendre les mouvements 

 vibratoires d'une corde ou plutôt d'une chauie. 



Il règne le long de cette chaîne un champ magnétique H, dirigé dans le 

 sens de la longueur et elle porte des charges électriijues équidistantes. Sup- 

 posons que ces charges exécutent des vibrations circulaires autour de l'axe, 

 sous l'influence combinée de la tension a' et du champ II. ( La Note de Ritz 

 est muette sur la raison pour laquelle les actions du champ sur les charges 

 positives et négatives voisines ne se neutralisent pas. On peut peut-être 

 invoquer â cet effet une différence de configuration des charges positives et 

 négatives que l'on est disposé à admettre par ailleurs. Les unes, occupant 

 un espace plus étendu seraient, par exemple, partiellement en dehors du 

 champ. ) 



L'état vibratoire est alors décrit par 



y ;= A sin suivi. 



cosv/. 



a 



(') Aiinateii d. l'hvs., t. X.W, 1908. p. 670. 



