SÉANCE UU () MARS I911. 387 



OÙ a est la dislance entre deux inuiids consécutits, m un nombre entier et 

 V : 2- la fréquence. I^es équations du mouvement d'un élément de corde f/o;, 

 de masse \i.dx et de charge tdx, contiendront le terme d'inertie elles forces 

 provenant du champ magnétique et de la tension de la corde : 



1 <r-y ..,):. .,<)■'}' 



\ ;-'• -fr, -I- £ 1 1 -; »- -r-: = O. 



1 ' (J/- ()i Ox- 



(-0 { 



' (II- 1)1 i)x- ' 



dVjù, en substituant ( r), deux fois la même équation : 



,■} ..Il 'ii-t:- , 



( 3 ) p.T + £v 1 1 ~ y.- = o. 



dans laquelle H peut aussi être renq)lacé par — 11, donc 



Les sokitions correspondant aux deux signes 4- et aux deux signes — sont 

 seules acceptables. En posanl 



fan 



■î'W-a- 



nombre qui est petit quand la tension de la corde a un rôle subordonné par 

 rapport au champ, on a 



£11/ /H- A- lit- k' , 



l»our m = o, on retrouve la frétjuence d'une charge décrivant un cercle 

 dans le champ If, qui sert à Ritz à expliquer les spectres en séries. Si l'on 



s'arrête au deuxième terme, ou a la loi de Deslandres avec v,, = "- — pour la 



tête de la liandi-. Si l'on conserve le troisième terme, v croît moins vile, 

 comme l'indiquent les mesures sur certaines bandes à raies très nombreuses. 



Ritz est amené ici à choisir entre une file rectiUgne et un anneau fermé. 

 Tl donne la préférence à ce dernier dans les termes suivants : « S'il y a deux 

 exlréraités les lignes devraient être d'abord simples (/n = i , 2, . . .), puis à 

 m grand correspondront des vibrations diverses, selon que l'on se trouve aux 

 exlrémités ou au milieu. Donc anneau circulaire. » 



V croit avec m, la bande a donc la tête du côté du ronge. Pour obtenir des 



