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En réalité, le travail reçu par un élément du fil, par le fait que son 

 moment m augmente de dm lorsque le champ H auquel il est parallèle 

 prend la valeur (H + rfH), est H x dm ou H x d{^.c,v), si cv est le volume 

 de cet élément. Pour le fil tout entier, en négligeant les effets perturbateurs 

 des extrémités, on aura donc 



diZn = Hd{v^), 



et en désignant par/> la pression ambiante (constante) 



(2) d\] = idq-^V dl~-pdv+ H(/(c--i). 



Formons, conformément au principe déjà rappelé : 



di — dU —d{Fl)-i-d{/>v) —d{^'~^H). 



(3) dx = J c dT + (J b — l) dF -h [J a — V'^) dli. 



Ecrivant que dy et dS sont différentielles exactes, on obtient aisément 

 par élimination 



(4) 

 (5) 

 (6) 



Laissons de côté la lelalioii (4) bien cojuiuc. 



En ce qui concerne la relation (5), on sait que -'^ change toit peu avec T jusque 

 vers 3oo°. Deux hj'potlièses simples sont acceptables comme s'accordant suffisamment 

 avec les expériences de Rowland et de Berson : 



1° M indépendant de T. Alors l'aimantation sous tension constante ne modifierait 

 pas la température du fer. 



2° ^ indépendant de T. On trouve aisément que la température devrait s'abaisser de 



et, D et X désignant le coefficient de dilatation, la densité et la chaleur spécifique du 

 fer. 6 n'atteindrait que CjOOO^ pour H =rioo. Il est évidemment impossible de le 

 vérifier. 



L'équation (G) est beaucoup plus intéressante 

 Si l'on désigne par P = - 

 aisément (première forme) 



Si l'on désigne par P = la pression par unité de surface, elle s'écrit 



