SÉANCE DU I" MAI 19II. Ii5d 



confiance est -t- o^m^. Ce nombre, s'il était exact, représenterait la somme 

 des durées de propagation des ondes hertziennes de Paris à Bizerle et de 

 Bizerte à Paris, soit o%oio, augmentée de la ditTérence des temps perdus 

 moyens des appareils récepteurs des deux stations, qui serait ainsi de 

 a%ooJ. En retranchant o^oiS de toutes les dillérences, on aurait les écarts 

 réels des comparaisons faites avec les envois dans les deux sens. Or tous 

 ces résidus, sauf celui du 10, sont inférieurs à o^oi . 



OPTIQUE. — Franges d'interférence d'une source linéaire. 

 Note de M. C. U.vveai'. 



1. Le théorème fondamental que j'ai démontré (') parait épuiser les 

 conséquences qu'on peut atteindre en partant de la notion géométrique 

 de rayons moyens introduite par Macé de Lépinay et M. Fahry (-). La con- 

 sidération des rayons lumineux eux-mêmes, dontj'ai déjà signalé i'intérêt('), 

 va nous permettre de retrouver rapidement les faits connus et de découvrir 

 des résultats nouveaux. 



Proulèmis. — Soit AA' une droite bien déterminée, située dans la partie 

 centrale du faisceau éclairant. Un rayon lumineux dirigé suivant AA' est 

 dédoublé par l'appareil iuterférentiel ( 'j en deux autres, qui, après avoir 

 suivi des modifications différentes, que nous désignerons respectivement 

 par 1 et 11, émergent suivant CC et UD'. Nous supposerons qu'une source 

 lumineuse linéaire AS, normale à A A', se déplace le long de AA' et tourne 

 autour de son milieu A. Il s'agit d'étudier les franges qui se produisent, en 

 lumière monochromalique, au voisinage des différents points de CC, sur 

 des plans d'observation approximativement normaux à CC. 



(') A. F. A. S. Grenoble, 1904, p. 46o, et Précis d'Optique, publié d'après l'Ou- 

 vrage de Pal'l Dridk, refondu et complété par Marcel Boli. ( Gautliier-Villars), l. I, 

 p. aiô. 



('-) Théorie générale de la visibilité et de l'orientation des franges d'interférence 

 et Thèse de Doctorat, première Partie, Cliap. III, et deuxième Partie. 



(') Société française de Physique, 1901 , p. 4o*, et Drlde, p. 212. 



(*) Les miroirs de Jamin sont le t}'pe de l'appareil qui fournit le dédoublement dont 

 nous parlons. Pour un appareil à anneaux de Newton, nos considérations ne s'ap- 

 pliquent directement qu'aux deux premiers rayons que fait intervenir seuls la théorie 

 élémentaire. Pour les miroirs de Fresnel on imaginera, si le rayon I est enirendré par 

 la réflexion de AA' sur l'un des miroirs, que II provienne de la réflexion sur l'autre 

 miroir prolongé, le premier étant enlevé. 



