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grapliiées en voie cinématographique par MM. Henri et Lifschitz. La 

 plupart des particules sont arrangées en doublets. On en trouve deux qui 

 s'approchent, deux autres qui s'éloignent, et la ligne centrale des dernières 

 est perpendiculaire à celle des premières. Pour toutes les autres, les lignes 

 centrales sont inclinées sous des angles différents et toujours les forces se 

 présentent en forme de couples. Ce sont les tourbillons de MM. Henri et 

 Lifschitz. Tout cela est conforme à la théorie précédente. PSéanmoins il y a 

 des irrégularités. Mais un accord complet n'est pas possible, parce que 

 la vitesse de chaque particule est la composante de la vitesse qui lui 

 est imprimée par la force aérodynamique et de la vitesse du mouvement 

 brownien, qu'elle a au moment du choc. 



Je crois ulile de réfuter l'objection suivante, l^es forces hydrodynamiques ne se 

 produisent que par une dillcrence des mouvements du liquide et des corps solides. Si 

 les particules solides sont si petites qu'elles lloltent dans l'air, celte différence exislera- 

 t-elle? J'ai discuté, dans le premier de mes Mémoires cités plus haut, le mouvement 

 oscillatoire qui sera imprimé à une sphère solide par le mouvement oscillatoire du 

 liquide ambiant. Dans un liquide parfait, le rapport des amplitudes de la sphère et du 

 liquide est une fonction seule du rapport des densités jji' de la splière et p. du liquide. 

 Mais, dans un liquide visqueux, le rapport des amplitudes est une fonction non seule- 

 ment des densités, mais aussi du coefficient A de viscosité, delà durée T des vibrations 

 et du rayon R de la sphère. La fonction a la forme 



amplitude de la sphère 

 amplitude du liquide 



a =z — !— '- ol 



Pour un corps solide dans l'air, a est toujours très grand. Le rapport des amplitudes 

 seia donc presque égal à l'unité, si 6 a des valeurs très grandes comparé avec \/a, et 

 presque nul, si b est petit. Quand on a des particules assez petites pour flotter dans le 

 liquide, H est très petit et b sera très grand pour des valeurs de T de l'ordre des sons 

 musicaux. Dans ces conditions, les particules participent presque coinplèlemenl au 

 mouvement du lluide et la production des forces hydrodynamiques ne sera pas possible. 

 Mais, dans les expériences de MM. I lenri et Lifschitz, la petitesse des particules est com- 

 pensée par la petitesse de T. Les particules de iV' et même de o!^, i ne sauraient guère 

 suivre les vibrations si rapides, provoquées par la décharge d'un condensateur. En 

 conséquence, il y a des diderences de mouvement entre le corps solide et le liquide et 

 par suite des forces hydrodynamiques. 



l-'.niiu, la grandeur do ces forces dépend du carré de la vitesse du liquide. 



