II 78 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



de leurs pores ne puisse être faite, il semble bien qu'ils soient souvent de 

 l'ordre de grandeur auquel les considérations précédentes sont applicables. 

 Un corps poreux est donc un système où régnent simultanément toutes les 

 températures et toutes les pressions. On peut dire ici toutes les pressions, 

 car en raison du nombre énorme des enceintes élémentaires, nous devons 

 tenir compte, pour apprécier l'état de rensemble, même des probabilités 

 extrêmement faibles. 



III, On peut imniédiateiïienl appliquer les considérations précédentes, 

 qui sont bien connues ('), au cas de la catalyse. Prenons l'un des cas les 

 plus simples, celui d'un mélange d'hydrogène et d'oxygène qui, sans action 

 l'un sur l'autre à la température ordinaire, se combinent soit à température 

 élevée, soit en présence d'un catalyseur (noir de platine) : la combinaison 

 devra §c produire immédiatement dans toutes celles des cavités du corps 

 poreux où la lempéraliire sera assez élevée. Ce corps nous apparaît donc 

 comme un accélérateur nécessaire de la réaction; mais ce rôle n'est pas le 

 seul qu'il puisse jouer, et, eu raison du rapprocbement des enceintes 

 chaudes et des enceintes froides, il peut se comporter aussi comme le tube 

 chaud et froid de Deville. 



Toiil ce qui précède se lieurte à une objection évidente. Les dillérenees de pression 

 et d^ leinpéralure, que j'tti supposé agir dans les enceinles élémentaires que j'ai consi- 

 dérées, existent aussi dans le sein de la priasse gazeuse : il semblerait donc que la 

 présence du corps poreux soit inutile. Mais, en y regardant de plus près, ou voit que 

 celte objection peut être levée de la manière suivante : supposons deux volumes très 

 petits, l'un délimité par des parois solides, l'autre géométriquement délimité par des 

 surfaces idéales : la probabilité pour que tous les deux renferment uniquement des 

 molécules très chaudes est sensiblement la même, mais, dans lenoeinte réelle, ce^ 

 molécules devront nécessairement se rencontrer par suite de leurs léflexions multiples 

 sur les parois, tandis que dans l'enceinto idéale, la probabilité d'une rencontre sera 

 extrêmement faible. I^'ellet des didéreiu'es de pression et de température, dont le 

 rôle est cerlaineuienl déjà important au sein d'une masse j^azeuse, est donc beaucoup 

 augmenté par la présence d'un corps poreux (comme aussi, pour les mêmes raisons, 

 mais à un moindre degré, par celle d'une paroi quelconque). 



l'infin, on pourrait objecter que les chocs des molécules 1res chaudes sur 

 les parois les rainènei^ont rapidement à la température moyenne. Mais cet 

 eiTet sera d'autant moin§ marqué que les molécules formant la paroi seront 

 plus lourdes par rapport à celles dii gaz, et le plus souvent négligeable. 



(') Une application i> d'autres phénomènes a été faite par Svedberg, d'après des 

 calculs de Smolucliow >ki {Zeit. physik. Ch., t. IA\IV, 1910, p. 738). 



