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THERMODYNAMIQUE. — Sur une interprétation physique de la chaleur 

 non compensée. Note de M. L. Décoimbe, présentée par M. E. Bouty. 



I. On a vu dans une précédente Communication (') que la chaleur non 

 compensée, dégagée dans une transformation où n'intervient ancun phéno- 

 mène de conduction électrique, d'ionisation ou de désagrégation atomique, 

 pouvait être identifiée avec la chaleur de Siemens qui accompagne Félectri- 

 sation des éléments de volume du système. Pour chaque élément de volume 

 cette chaleur s'exprime par une somme de termes proportionnels aux carrés 

 des vitesses des déformations sensibles indépendantes. Elle disparaît 

 lorsque ces vitesses sont toutes infiniment petites ou nulles. 



Pour généraliser cette interprétation de la chaleur non compensée, nous 

 observerons d'abord que Félectrisation d'un élément de volume résulte en 

 fait de l'électrisation (-) des atomes qu'il renferme. C'est donc à cette 

 électrisation des atomes qu'il convient de rattacher la chaleur de Siemens. 

 Si l'on adopte le point de vue électronique (en considérant l'atome comme 

 un assemblage déterminé d'électrons), on est conduit à envisager l'électri- 

 sation d'un atome comme intrinsèquement constituée par une certaine 

 déformation de l'édifice atomique, déformation à laquelle il convient, en 

 définitive, d'attribuer la chaleur de Siemens. 



On peut préciser cette hypothèse en admettant que : 



Toute déformation atomique accomplie avec une vitesse finie est accompagnée 

 d'un dégagement de chaleur proportionnel au carré de la vitesse de dé fornuition . 



Par extension, nous appellerons chaleur de Siemens une telle chaleur de 

 déformation atomique; sa sommation pour tous les atomes contenus dans 

 chaque élément de volume représentera la chaleur de Siemens proprement 

 dite et, par conséquent aussi, la chaleur non compensée dégagée dans toute 

 transformation non accompagnée de conduction, d'ionisation ou de désa- 

 grégation atomique. 



II. Supposons maintenant qu'il s'agisse d'une modification plus profonde 

 de l'atome, comme, par exemple, sa rupture partielle avec mise en liberté 

 d'un électron. 



Une telle rupture est généralement précédée d'une déformation progres- 

 sive de l'atome sous l'action de forces extérieures à cet atome; elle est tou- 



(') (Comptes rendus, 6 (éwiev 191 1. 



(') Plus exacLemenl, peut-être, do la variation du moment électrique des atomes. 



