SÉANCE DU 29 MAI I9II. 1^6t) 



je suppose d'ahord la ligne illimitée de ,r ==+ o à -i-^c, 'f; (') correspon- 

 danl à un ébranlement élémentaire de potentiel^ au départ, en / = o, sera 

 l'intégrale prise de — se à -4- x, 



2-J «: + (/. 4-y(/()/o(««) 



d'où pour le courant C, ou le potentiel A . de la distribution 2, corres- 

 pondant à une rupture i de potentiel, au départ, à partir de / = o, 



(2) C, 0UV,= l g,nt-iz.r _ _i ou _ 



" " 1T.J iz + (■A-hyin)/o(in) \ m 11 



intégrales nulles pour vt <|a- et à prendre pour *7 > x dans le sens direct 

 sur un contour enfermant la coupure et les pôles 



(«) r-i-=r [/i H- (/5| I ']--t-5"'-; coujHire ( / -) /ï- I ) 



61,' ou ^;-'r-p('r/,)- '±/.(2y)-'. 



Le calcul des intégrales pour i/>.r se fait à l'aide de la transformation 

 suivante, qui suppose que ' n'est pas nul et qui se réduit dans le cas de 

 la ligne sans perte (x ^ o) à une transformation de M. II. Poincaré ; ; est 

 la nouvelle variable d'intégration 



[n+(/^,)--]^-r./ ^i(i-\y,. 



d'où 



<^: _ I — /* _ 5 iz 1 +y 



« ~ 1 — 2n/ +/'-' ' ^ Ot' y. -h y in ' i— /' 



les intégrales sont à prendre sur un cercle de ra^on très grand du plan 

 des ^, d'où des expressions de la forme (■) 



ib) 



1 =: .-"' 2 ««?"'-" j«('-z). Z = y/(^y _ (^ 



(') Comptes rendus, I. 130. 

 (') Comptes rendus, \.. loi. 



