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Je suppose maintenant la litjne limitée en .r = /par un appareil d'impé- 

 dance y, (m), les intégrales (b) sont la solution du problème jus([u'au 

 temps h'^*, éjîoque à laquelle nail en a; = / une nouvelle perturbation de 

 vitesse — i>, le coefficient de réflexion pour le potentiel est 



'''"^ 'Hi'^] ' +('■-) = '■- + (^ + y''0/.(''0' 



d'où les intégrales réfléchies 1,',,!'^, que la transformation précédente mettra 

 sous la forme de séries (b), x remplacé par 2/ — a-; au temps i>A''' , naît en 

 a; = 0, par réflexion de I', la perturbation I", 



^°~- (p(ts) ' ?('-) = '■- -t- (>'- -+- yi't)Min). 



37 remplacé par ^l-\-x, et ainsi de suite; comme avec la ligne sans perte 

 une self au dépari empêche la naissance de la rupture du front de la pertur- 

 bation principale et une résistance d'absorption éteint dans la perturbation 

 réfléchie une rupture incidente (' ). 



Sans effectuer le changement de variable d'intégration, considérons 

 l'intégrale délinie du plan des n prise sur un cercle de rayon très grand et 

 représentant la perturbation principale el les perturbations successives 

 réfléchies; nous aurons pour I, sous le signe intégral, le facteur 



(1 -t-/-/e-'=(2'-"'-+-/-„e-2'-'/ve^'='"-2.,)_^ __) 



qu'il suffit de sommer, comme il a été fait pour la ligne sans perte (-), pour 

 avoir l'intégrale dans laquelle le mécanisme de la réflexion sera niascpié, 

 c'est-à-dire pour le potentiel ou pour le courant 



(3) VouC = ^ j e^"'[<î>{i:.)z^:^{- iz)](j dn ou 



t±^L^dn 



c'est la solution en séries générahsées de Fourier donnée directement par 

 M. Pomey dans une Note récente, dans le cas d'une résistance inductive el 

 d'un condensateur en série non shunlé ('). 



L'équation déterminante se déduit de l'éviuation (3) de ma précédente 

 Note (*) en remplaçant, en dehors des/, y/n par -/.H- y//;, de même 



(') Comptes rendus^ l. 131. 

 (') Comptes rendii.i, S mai 191 1. 

 (') Comptes rendus, 1" mai 191 1. 

 (*) Comptes rendus, 8 mai 191 1. 



