SÉANCE DU 12 JUIX 1911. TÔJg 



que rionisatioii par les particules a. est proportionnelle à la pression, oji peut calculer 

 l'iiiiportaiice relative du rayonnement Ji\ en construisant des courbes d'ionisatioc à 

 dislance constante, en fonction de la pression. On constate ainsi que l'importance rela- 

 tive du rayonnement x varie beaucoup suivant le cas et dépend probablement de 

 l'état de la surface active et de la manière dont se fait le dépôt actif. 



Dans une expérience faite avec un disque de laiton (]ui a été fortement 

 oxydé par un séjour de 5 lietires dans l'air humide chargé d'émanation, 

 lionisation due au rayonnement .r, était sous la ])ression de 3""", 1 5, 1 ,7 fois 

 celle due aux rayons a, lorsque le disque se trouvait à (i™"', ") de la toile. A 

 la niènie pression, l'ionisalion a diminué 2,2 fois lorsque la distance a aug- 

 menté de (i""",5 à 24""", 5. 



Dans une autre expérience faite avec un disque de laiton qui avait été 

 aciivé pendant 3 heures 45 minutes dans l'air soigneusement desséché, et 

 qui n'avait pas été en apparence oxydé, l'ionisation duc au rayonnement x 

 était sous la pression de 3""", 1 5 environ (),5 fois celle due au rayon- 

 nement a, lorsque le disque se trouvait à 6""". 5 de la toile. Dans la même 

 expérience, l'ionisation a diminué '1,4 fois, lorsque sous la pression 

 de 3™'", i5 on a augmenté la distance de 6""", 5 à 24""°, 5. 



En examinant en fonction du temps le courant d'ionisation produit à 

 basse pression et à faible distance de la source, on peut établir que le 

 rayonnement x est dû au RaC. Cette conclusion est confirmée par le fait 

 que le rayonnement x subsiste lorsqu'on utilise comme source active du 

 RaC pur, déposé sur du nickel par le procédé de V. Lerch. 



Si le rayonnement j; était de nature électronique, il devrait correspondre, 

 d'après ce qu'on sait de l'absorption des rayons calhodiques, à des élec- 

 Irons doués d'une vitesse notablement inférieure à 10'" cm : sec. En faisant 

 agir un champ magnétique d'intensité convenable, on devrait donc les 

 empêcher d'enirer dans le condensateur et suppiimer ainsi totalement le 

 phénomène de l'ionisation initiale. l^]n réalité, lorsqu'on établit unchampdc 

 1700 unités, capable d'écarter du condensateur des rayons de ^S.io'^cm :sec, 

 on continue d'observer le phénomène de l'ionisation initiale, dont l'impor- 

 tance relative se trouve toutefois diminuée. J'appelle .r, le rayonnement 

 ionisant absorbable qui subsiste lorsqu'on excite le champ magnétique. Ce 

 rayonnement x^ produit encore une ionisation environ 6 fois plus forte que 

 le rayonnement a, dans les conditions du deuxième exemple donné plus 

 haut {p = 3""", i5; rf= 6""", 5). 



Ainsi la partie essentielle du rayonnement x paraît peu influencée par un 

 champ magnétique d'intensité moyenne. La partie aisément déviable du 



