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(7) t'ournil, dans ces conditions (en donnanl aux constantes additivcs la 

 même valeur"), l'équation 



(0) (p, — p) ,;•«-= — n l)|,rj., a + J/( r 1 





Le mouveinentde la sphère, tel qu'il est diMini par la seconde formule (i) 

 eu égard aux expressions (3') de 1»,, 0,, peut être considéré comme la 

 somme d'une translation générale de vitesse 



(11) V = 2(C,+ D,«^) 



et d'un mouvement additionnel \1 , , (jui, sui' toute la surface r = a, est lan- 

 gentiel ('). Donc, dans nos hypothèses, la forme sphérique est conservée, 

 et V, défini par la formule précédente, est la vitesse de chute qui doit figurer 

 dans notre résultat linal. 



En résolvant les équations (a ). ( [i), (y ), (0 ), par rapport à A, B, C,, U,, 

 et reportant dans (H), il vient 



n V V''-'^ 3'"- 



(111) (p,-p),^' := ^jJl— ^ 



Si — est très erand, on a sensiblement 



IJ. * ' 



Pour [jL = o,oi (eauj; jj., =o,ooouS |(air) ('-)J, le dernier facteur du 

 second membre à la valeur i —0,006. (l'est donc dans cette proportion 



que le rapport — - — '— est diminué par la lluidité de la goutte tombante. 



La formule (IIL) présente, avec les résultats expérimentaux obtenus 

 quant à présent (et encore inédits), de notables divergences. Il semble 

 donc, jusqu'à nouvel ordre, que, dans les cas étudiés, les hypothèses clas- 

 siques dont nous sommes parti doivent être modifiées. 



(') Les lif;nes de courant du iiioiivemenl M, ont pour équation générale 



/■^ (a- — /•-) siii- nn coiisl. 



a 



Elles lournenl autour d'un cercle silué dans le plan éijualorial el de rajon -jr. 



C) On néglige relTel de la compressibililé <le ce dernier. 



