SÉANCE DU 19 JUIN I9II. I75l 



et à l'équation du second ordre correspondante, il est facile, en procédant 

 par impulsions, de déterminer l'influence de chacun des facteurs d'un 

 trieur donné sur le régime atteint. 



Dire qu'un état de régime périodique est atteint, c'est dire qu'aux 

 époques /, z + t,, etc., le vibrateur Y^ occupe la même position 60 à 

 laquelle il arrive avec la même vitesse O,,. En exprimant ces deux condi- 

 tions on obtient deux équations du premier degré qui fournissent 0„ et 6„: 



, , , e^'-'^i sin WT, ^, . ^ 



(I) <^o„ = B r- '- — -:-; e,^ie,=s 



- 2e~''^icosfjjT| -he 



,-\r ' ^ ■'» — ' ■)•■ 



L'expression de la variation de vitesse angulaire £, due à chaque impul- 

 sion, dépend de la nature du vibrateur V^ et de sa configuration à l'époque 

 de l'impulsion. 



Connaissant £, on exprime à l'aide de (I) l'amplitude -l, de la vibration 

 synchronisée, ainsi que sa phase '|, on a 



langi^ = 



e~''^i sin ci)ri 

 — e~'''^i cosd 



Tant que £ n'influe pas sure, et To, la phase ■]/ n'est altérée que par la 

 variation de l'amortissement X et par le déplacement des masses si ce dépla- 

 cement modifie le rapport-- 



Vèrijlcalion expérimentale. — J'ai construit un trieur par synchronisa- 

 tion au moyen de deux diapasons, et vérifié toutes les conséquences de la 

 théorie précédente. Mais comme les mouvements des contacts sont insen- 

 sibles, il était indispensable de vérifier directement que la séparation des 

 courants induits était complète et l'intégration de l'un des groupes entière. 



Pour cela les courants triés ont été dirigés dans un galvanomètre à cadre 

 très sensible; le cadre prend alors une position rigoureusement Jîxe dans 

 l'azimut 0. 



Comme dans ce cas, et pour un champ •]/ uniforme, l'impulsion z' appli- 



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quée au cadre de surface S, d'inertie -"> et de période T = —f, a pour valeur 



COS0, 



on a d'après (i), X étant relatif au cadre, 



ti)'0 = I ' COS0 ' 



I — 2e~''''i cos w'Ti -h e~'*'^i 



